Методическое пособие по лабораторной работе "Формирование и регистрация радиоголограмм простейших объектов". Часть 6. Струков И.Ф. - 6 стр.

UptoLike

Составители: 

6
Амплитуда результирующего колебания, определяемая по теореме косинусов
()()()
[
]
yxyxaAAayxU ,,cos2,
22
ϕ Ψ++= , (4)
содержит информацию как об амплитудах , так и о фазах волновых фронтов
(1-2).
Суммарное колебание (3) представляет амплитудно- модулированный
сигнал (АМС), который можно регистрировать с помощью любого
нелинейного элемента. Распределение интенсивности (3) имеет вид:
() () () ()()()()
=+++=
∗∗
yxAyxayxAyxayxAyxayxU ,,,,|,,,
2
2
2
&
&
&
&
&
&
&
() () ()()()()
[]
yxyxyxAyxayxAyxa ,,cos,,2,,
2
2
ϕ Ψ++
&
&
(5)
Если характеристика регистрирующего устройства 3 (зависимость
выходного эффекта от амплитуды воздействующего сигнала), например,
ВАХ электронного элемента квадратичная , то сигнал на выходе этого
устройства выходной эффект будет пропорционален (5).
В оптической голографии в качестве регистрирующих сред
используются: фотопленка, жидкие кристаллы , термопластические ленты ,
фотохромные пленки и стекла и др. Фотографическая пластинка или пленка
состоит из множества зерен галоидного серебра, взвешенных в желатине . Эта
смесь наносится на твердую основу ацетатную пленку или стеклянную
пластинку. Когда светочувствительный материал экспонируется, т.е.
подвергается воздействию света, зерна галоидного серебра поглощают
энергию оптических волн и в них происходят сложные физические процессы .
Известно, что зерна, поглотившие достаточное количество энергии, содержат
уже крошечные частицы металлического серебра, называемые центрами
проявления. При проявлении пленки наличие центров проявления может
явиться причиной превращения всего галоидного серебра зерна в
металлическое серебро, которое непрозрачно для света. Зерна, не
содержащие таких центров, не подвергаются таким превращением.
Последней стадией обработки является закрепление, при котором зерна
галоидного серебра удаляются из пленки, а металлическое серебро (
Ag
)
остается.
Обработанная пленка характеризуется следующими параметрами:
1. Коэффициент пропускания по интенсивности -
),( yx
τ
как отношение
прошедшей интенсивности к падающей интенсивности света в области
y
x
,
.
()
(
)
()
пад
пр
yxE
yxE
yx
,
,
, =τ
2. Фотографическая плотность почернения кривая почернения
D
-
=
τ
1
AgD
- пропорциональна массе
Ag
на единице площади проявленного
диапозитива. Кривая почернения или характеристическая кривая
                                                          6


А мп литударезультирую щ его к олебания, оп ределяемаяп о теореме к осинусов
                      U (x, y ) = a 2 + A 2 + 2aA cos[Ψ (x, y ) − ϕ (x, y )] , (4)
содерж ит инф ормацию к ак об амп литудах, так и о ф азах волновы х ф ронтов
(1-2).
     Суммарное к олебание (3) п редставляет амп литудно-модулированны й
сигнал (А М С), к оторы й мож но регистрировать с п омощ ью лю бого
нелинейного элемента. Расп ределение интенсивности (3) имеетвид:
            U& (x, y ) = a& (x, y ) + A& (x, y ) | + a& (x, y )A& ∗ (x, y ) + a& ∗ (x, y )A& (x, y ) =
                      2            2            2



                         a& (x, y ) + A& (x, y ) + 2a (x, y )A(x, y ) cos[Ψ (x, y ) − ϕ (x, y )]
                                   2            2
                                                                             (5)
      Е сли характеристик а регистрирую щ его устройства 3 (зависимость
вы ходного эф ф ек та от амп литуды воздействую щ его сигнала), нап ример,
В А Х элек тронного элемента к вадратичная, то сигнал на вы ходе этого
устройства– вы ходной эф ф ек тбудетп роп орционален (5).
      В     оп тическ ой голограф ии в к ачестве регистрирую щ их сред
исп ользую тся: ф отоп ленк а, ж идк ие к ристаллы , термоп ластическ ие ленты ,
ф отохромны е п ленк и и стек лаи др. Ф отограф ическ ая п ластинк аили п ленк а
состоитиз множ ествазерен галоидного серебра, взвешенны х вж елатине. Э та
смесь наносится на твердую основу – ацетатную п ленк у или стек лянную
п ластинк у. К огда светочувствительны й материал эк сп онируется, т.е.
п одвергается воздействию света, зерна галоидного серебра п оглощ аю т
энергию оп тическ их волн и вних п роисходятслож ны е ф изическ ие п роцессы .
И звестно, что зерна, п оглотившие достаточное к оличество энергии, содерж ат
уж е к рошечны е частицы металлическ ого серебра, назы ваемы е центрами
п роявления. П ри п роявлении п ленк и наличие центров п роявления мож ет
явиться п ричиной п ревращ ения всего галоидного серебра зерна в
металлическ ое серебро, к оторое неп розрачно для света. Зерна, не
содерж ащ ие так их центров, не п одвергаю тся так им п ревращ ением.
П оследней стадией обработк и является закреп ление, п ри к отором зерна
галоидного серебра удаляю тся из п ленк и, а металлическ ое серебро ( Ag )
остается.
      О бработаннаяп ленк ахарактеризуетсяследую щ ими п араметрами:
1. К оэф ф ициент п роп уск ания п о интенсивности - τ ( x, y ) к ак отношение
    п рошедшей интенсивности к п адаю щ ей интенсивности светав области
     x, y .
                                                          E (x, y )п р
                                           τ ( x, y ) =
                                                          E (x, y )п ад
2. Ф отограф ическ аяп лотность п очернения– к риваяп очернения D -
       1
D = Ag   - п роп орциона
                         льнамассе Ag наединице п лощ ади п роявленного
       τ 
диап озитива.     К ривая           п очернения               или         характеристическ ая            к ривая