СВЧ методы исследования электрофизических свойств гетерогенных объектов. - 13 стр.

                            1 ε + L (ε 0 − ε )
                      ω 02 =                   = 0.                    (37)
                           τ ε + L (ε ∞ − ε )
    Высокочастотная область дисперсии с характерной частотой ω 02
непосредственно связана с поляризацией свойствами изучаемого гетерогенного
материала, но ω 02 отличается от ω 0 = τ
                                                             −1
                                         , характерной для безграничной
среды, дополнительным множителем. Этот множитель больше единицы (он
                                                                            r
равени, например, ε 0 ε a для тонкого образца                             ⊥ E0 ,   когда   L =1) и
                                                                       r
приближается к 1, когда L → 0 (тонкий диск                          || E0 ).
                                                Таким образом, область
дисперсии образца сдвигается вправо по сравнению с областью дисперсии
безграничной среды.
    При увеличении    σ0   обе области дисперсии сливаются и характеризуются
частотой
                                   σ 2 L + σ (1 − L )
                     ω 0' = 4π                        ,
                                   ε 2 L + ε (1 − L )                                          (38)

где  σ   и   ε―параметры среды, окружающей образец в резонаторе. В
обычном случае σ = 0 и формула (38) переходит в (36). Таким образом, хотя
параметры однородного материала (σ 2 , ε 2 ) могут и не зависеть от частоты, его
эквивалентные параметры, определяемые по воздействию его на
измерительную цепь, испытывают типичную частотную дисперсию. Например,
для     сферического     образца         монокристаллического          германия
( L = 1 3 , ε 2 = 16 , σ 2 = 2,5Ом м ) f 0 = 2.5 ⋅ 10 Гц и правильное значение
                                   −1       −1                        9


проводимости при подобном бесконтактном измерении получится лишь в см
диапазоне частот.
     Правильный выбор рабочей частоты имеет важное значение для
регистрации изменения параметров материала, индуцированных каким-либо
воздействием.          Типичный     пример―          бесконтактное   измерение
фотопроводимости. Здесь можно выделить два случая:
       1)        образец в целом (при наличии сквозной проводимости,
                 управляемой светом) или проводящие светочувствительные
                 включения поляризуются по М-В ( h >> 1 ),
       2)        образец из мелкодисперсного материала (h << 1) , не имеющий
                 сквозной проводимости.
    В первом случае   ω0   определяется по (33). При этом для регистрируемого
«фотосигнала»
                                    ω 2 − ω 02
                     ∆σ ∝ ω    2
                                                         ∆σ 2 .                                (39)
                                   (ω   2
                                            + ω 02   )
                                                     2



где ∆σ 2 ― малое «истинное» изменение                    σ2       при освещении.