Вакуумная и плазменная электроника. Светцов В.И. - 17 стр.

поля могут быть достигнуты на остриях или в тонких диэлектрических
пленках.
    Зависимость       плотности   тока   автоэлектронной  эмиссии     от
напряженности электрического поля описывается уравнением Нордгейма-
Фаулера:
                            Bϕ 
           ja = A a E 2 exp −                                  (1.28)
                            E 
    Aa и В - эмиссионные постоянные; Е - напряженность электрического
поля.
    Согласно этому уравнению плотность тока с острия может достигать 108
А/см2, но ток эмиссии при этом обычно составляет несколько мкА.
Автоэлектронная эмиссия с          отдельно взятого острия отличается
нестабильностью и сопровождается эрозией катода, требует очень высокого
вакуума для ее реализации, поэтому ее использование долгое время было
ограничено. В связи с успехами микро и нанотехнологий были разработаны
матричные автоэлектронные эмиттеры, содержащие в одной ячейке
(пикселе) около десяти тысяч острий. Такие эмиттеры могут быть
достаточно эффективными в приборах для отображения информации.




                     ϕ
                                                     E1
                                           d

                                                      E2
                         E   F
                                                E3

                                               E1< E2< E3

Рис. 1.9. Снижение и сужение потенциального барьера на границе вакуум –
          проводник под действием внешнего электрического поля

                     1.2.7. Экзоэлектронная эмиссия

    Экзоэлектронная эмиссия возникает под действием механических
напряжений и достаточно широко используется при исследовании свойств
твердого тела.




                                   17