Вакуумная и плазменная электроника. Светцов В.И. - 49 стр.

                                                                         z




             Рис. 3.7. Движение электрона в магнитном поле

      z = A sin(ωt)                                                (3.6)
      где ω = 2π/T = eH/2m.
      Если скорости электронов, попадающих в соленоид, близки, то
продольное равномерное магнитное поле фокусирует поток электронов в
точках, соответствующих равенству:
      z = nTvo/2 = n2πmvo/eH                                       (3.7)
      где vo - скорость электронов, входящих в соленоид; n - ряд простых
целых чисел.
      Основные особенности фокусировки в длинной магнитной линзе:
      1. Фокусировка получается не в одной, а в нескольких равноотстоящих
друг от друга точках.
      2. Пучок электронов, движущихся параллельно оси, не фокусируется,
т.е. диаметр этого пучка не может быть уменьшен.
      Длинные магнитные линзы (соленоид с равномерным полем) на
практике применяются для переноса изображения.
      Гораздо более широкое применение нашли тонкие магнитные линзы.
Фокусирующее действие тонкой магнитной линзы является более сложным
из-за неоднородности магнитного поля, в котором можно выделить
тангенциальную и радикальную составляющие. Для построения траектории
электрона в этом случае необходимо знать величину начальной скорости
электрона и распределение напряженности магнитного поля вдоль оси
катушки.
      При получении изображения при помощи тонких (коротких) магнитных
линз      происходит    поворот    изображения     относительно   объекта.
Фокусирующее действие магнитной линзы тем больше, чем больше
напряженность магнитного поля и уже область, в которой оно
сосредоточено. Поэтому на практике магнитные линзы оформляются в виде
катушек с панцирем (рис. 3.8).




                                    49