Вакуумная и плазменная электроника. Светцов В.И. - 95 стр.

     Электроны, покидающие катод под действием ударов положительных ио-
нов, имеют малые начальные энергии, поэтому процессы возбуждения и иони-
зации малоэффективны и наблюдается тёмная область (1), толщина которой
весьма мала. По мере движения в поле катодного падения потенциала энергия
электронов увеличивается и там, где она достаточна для возбуждения молекул
газа, наблюдается катодное свечение (2). На некотором расстоянии от катода (в
пределах тлеющего свечения) энергия электронов оказывается достаточной для
ионизации атомов. Так как с ростом вероятности ионизации увеличение энер-
гии приводит и к уменьшению вероятности возбуждения, наблюдается сравни-
тельно тёмное Круксово пространство (3). Слабое свечение этой области связа-
но с наличием сравнительно небольшого количества актов возбуждения.
Внешняя граница этого тёмного пространства примерно совпадает с границей
катодного падения потенциала. Кривая распределения потенциала имеет в этой
области максимум, а напряжённость поля падает до нуля.
     Начиная с этого участка резко изменяется характер движения электронов и
ионов. Если на участке катодного падения потенциала заряженные частицы
двигаются в сильном электрическом поле в осевом направлении, то в области
сильно ионизированного газа и практически отсутствующего электрического
поля движение их преимущественно хаотическое.
                    1 2 3   4   5          6             7 8

                К                                              А




            U




                                                               x


     Рис.5.3. Структура и распределение потенциала тлеющего разряда:
1. Астоново тёмное пространство; 2. Катодное свечение; 3. Круксово тёмное
пространство; 4. Тлеющее свечение; 5. Фарадеево тёмное пространство;
6. Положительный столб; 7. Анодное тёмное пространство; 8. Анодное све-
чение.
                                     95