Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 196 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

Раскрывая определитель, получим
(
)
(
)
0ωω
2
Д
2
2Д2
2
1Д1
=−−++ kmkkmkk
или после преобразований
0ωω
21
Д2
21
Д1
21
21
2
2
Д
1
Д
2
2
1
1
4
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+++
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+++−
mm
kk
mm
kk
mm
kk
m
k
m
k
m
k
m
k
.
Решая его, найдем собственные частоты колебаний ω
1
и ω
2
ячеек
.
4
1
2
1
ω
5.0
21
Ä2Ä121
2
2
Ä2
1
Ä1
2
Ä2
1
Ä1
12
⎥
⎥
⎦
⎤
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
++
−
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
+
+
±
⎢
⎣
⎡
±
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
+
+
=
mm
kkkkkk
m
kk
m
kk
m
kk
m
kk
(8.3)
Коэффициенты передачи. Уравнения вынужденных колебаний масс
m
1
и m
2
,если пренебречь демпфированием в ячейках, при кинематическом
возбуждении системы (см. рис. 8.1в) имеют вид:
()
(
)
(
)
()()()
.0η1
;0η1
21Ä20222
21Ä10111
=−+−−−
=
−
+
+
−
−
ZZikZZkZm
ZZikZZkZm
&&
&&
(8.4)
Если кинематическое возбуждение описывается гармонической
функцией
tZZ
ω
=
sin
0
, (8.5)
то и колебания масс m
1
и m
2
также будут описываться гармоническими
функциями
(
)
(
.sin
;sin
2022
1011
ϕ−ω=
)
ϕ
−
ω
=
tZZ
tZZ
(8.6)
Подставляя выражения (8.5) - (8.6) в систему (8.4), приведем ее к ал-
гебраическому виду
(
)
(
)
.
02ДДД1ДД
3
2Д22
ZkikkZikmkkZ =η+−η+ω−+ (8.7)
)
.
01ДДД2ДД
3
1Д11
ZkikkZikmkkZ =η+−η+ω−+
(8.8)
Из уравнения (8.7) получим
.
)η1(ω
)η1(
ÄÄ
2
12
Ä2Ä01
1
ikmk
kZiZk
Z
++−
+
+
=
Подставляя последнее выражение в (8.8), получим
195

Страницы