Теоретическая механика. - 117 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Рубрика: 

117
одной парой сил. При этом сила будет главным вектором
, а момент пары –
главным моментом
данной системы сил.
На основании теоремы Пуансо (основной теоремы статики) любая
система сил сводится к главному вектору
R
и главному моменту
O
M
.
Приведение к простейшему виду производится для системы сил, не
находящихся в равновесии, при этом возможны частные случаи.
Случай 1.
0=
R
; 0
≠
O
M – на тело действует пара сил с моментом
O
M
. Значение
O
M
не зависит от выбора центра приведения.
Случай 2.
0≠
R
; 0
=
O
M – на тело действует равнодействующая,
линия действия которой проходит через центр приведения
O.
Случай 3.
0≠
R
; 0
≠
O
M
а)
O
MR ⊥
. Система сил приводится к равнодействующей,
приложенной в другой точке.
б)
O
MR ||
– динамический винт, ось винта проходит через центр
приведения
O.
в) Векторы
R
и
O
M
образуют угол
α
. Система сил приводится к
динамическому винту, ось которого проходит через другую точку.
2.15 Аналитические условия равновесия произвольной
системы сил
Для пространственной системы сил:
0.1
=
∑
kx
F
;
0)(.4 =
∑
kx
FM
;
0.2
=
∑
ky
F
;
0)(.5 =
∑
ky
FM
;
0.3
=
∑
kz
F
;
0)(.6 =
∑
kz
FM
. 
одной парой сил. При этом сила будет главным вектором, а момент пары –
главным моментом данной системы сил.
     На основании теоремы Пуансо (основной теоремы статики) любая
система сил сводится к главному вектору R и главному моменту M O .
Приведение к простейшему виду производится для системы сил, не
находящихся в равновесии, при этом возможны частные случаи.

     Случай 1. R = 0 ; M O ≠ 0 – на тело действует пара сил с моментом

M O . Значение M O не зависит от выбора центра приведения.

     Случай 2. R ≠ 0 ; M O = 0 – на тело действует равнодействующая,
линия действия которой проходит через центр приведения O.

     Случай 3. R ≠ 0 ; M O ≠ 0

     а)   R ⊥ MO .    Система    сил    приводится   к   равнодействующей,
приложенной в другой точке.

     б) R || M O – динамический винт, ось винта проходит через центр
приведения O.

     в) Векторы R и M O образуют угол α . Система сил приводится к
динамическому винту, ось которого проходит через другую точку.

    2.15 Аналитические условия равновесия произвольной
системы сил
    Для пространственной системы сил:

     1. ∑ Fkx = 0 ;        4. ∑ M x ( Fk ) = 0 ;
     2. ∑ Fky = 0 ;        5. ∑ M y ( Fk ) = 0 ;

     3. ∑ Fkz = 0 ;        6. ∑ M z ( Fk ) = 0 .




                                       117

Страницы