Теплотехника. Методические указания. - 16 стр.

    Для определения количества тепла, подведенного к рабочему телу, ис-
пользуется параметр состояния – энтропия S, Дж/кг⋅К:
                                        dQ
                                 dS=       , Дж/кг⋅К                     (6)
                                         T
    Таким образом, применяя T-S диаграмму, можно определить количество
тепла, переданное рабочему телу, как площадь под кривой термодинамиче-
ского процесса 1-2:
                                        S2

                              Q1−2 = ∫ Т ⋅ dS, Дж                  (7)
                                        S1


    Одним из наиболее часто встречающихся на практике термодинамиче-
ских процессов является адиабатный процесс.
    Адиабатным процессом называется термодинамический процесс изме-
нения состояния рабочего тела, происходящий без обмена теплом с окру-
жающей средой (dQ = 0).
    В этом случае, работа расширения совершается за счет изменения внут-
ренней энергии рабочего тела (dU = - dL).
    Уравнение адиабатного процесса имеет вид:
                                 P⋅Vn = const,                           (8)
где показатель адиабаты k, равный отношению изобарной теплоемкости Cp к
изохорной C v:
                                     Сp
                              k=             >1                           (9)
                                     Сv
    Численное значение показателя адиабаты для идеального газа можно
получить исходя из молекулярно-кинетической теории газов:
    для одноатомного газа
                                 С µp        5 / 2 R ун
                            k=          =                 = 1.66         (10)
                                 С µv        3 / 2 R ун