Теория и практика повышения надежности и работоспособности конструкционных металлических материалов. Терентьев В.Ф - 22 стр.

UptoLike

22
тонких линий скольжения, отстоящих друг от друга на несколько сот
межатомных расстояний, и что между полосами находятся участки, не
претерпевшие сдвига.
Они установили, что величина сдвига по каждой плоскости скольжения
равна 210
3
Å, т. е. порядка нескольких тысяч межатомных расстояний.
Последующие работы показали, что расстояние между линиями скольжения,
равно как и интенсивность сдвига, зависят от температуры, скорости
деформации, а также от свойств материала. Чтобы объяснить происхождение
рассмотренной конфигурации полос скольжения, Франк и Рид предложили
дислокационный механизм, с помощью которого сдвиги большой величины
могут
создаваться дислокациями, испускаемыми одним и тем же источником.
Рассмотрим эту модель.
В процессе роста кристалла в нем образуется множество дислокаций,
одни из них лежат в плоскостях легкого скольжения, а другиев таких
плоскостях, скольжение по которым невозможно. В настоящее время доказано,
что в кристалле существует трехмерная сетка дислокации. Пусть среди всех
этих дислокации лишь отрезок АБ (рис. 1.13, а) лежит в плоскости скольжения.
Другими словами, только дислокационный отрезок АБ может свободно
перемещаться под действием внешнего напряжения, в то время как движение
остальных дислокации запрещено. Крайние точки А и Б выполняют роль
стопоров по отношению к подвижному отрезку, который при возрастании
напряжения перемещается
вперед и расширяется (рис. 1.13, б) почти так же, как
мыльная пленка, которую выдувают из трубки. Дальнейшее увеличение
напряжения сопровождается непрерывным растяжением петли дислокации, до
тех пор, пока крайние участки не встретятся позади источника, как показано на
рис. 1.13, в, г. Теперь петля дислокации имеет краевые и винтовые компоненты,
причем последние обеспечивают ее
расширение в боковых направлениях. Две
половины петли, которые соединяются, двигаясь навстречу одна другой, имеют
противоположные знаки, хотя ориентированы одинаково. При их встрече
соответствующие винтовые компоненты взаимно уничтожаются (рис. 1.13, д).