Составители:
Рубрика:
97
Рис. 5.7. Схематическое изображение двухрезонаторного
клистрона — усилителя: 1 — входной и выходной о бъем-
ные резонаторы; 2 — электронная пушка; 3 — электронный
поток; 4 — коллектор, собирающий электроны; 5 — трубка
дрейфа; V
0
— потенциал резонаторов и трубки дрейфа; V
вх
и V
вых
— СВЧ входное и выходное напряжения.
буждения входного резонатора близка к собственной частоте выходного,
то электронные сгустки будут возбуждать его резонансным образом, что
приведет к усилению входного сигнала. Когда входной сигнал велик, в
пучке начинают сказываться нелинейные процессы и возникают гармо-
ники тока частоты ω. Такие гармоники будут эффективно возбуждать
колебания в выходном резонаторе опять-таки при выполнении условий
резонанса во времени, которые для n-й гармоники запишутся в виде
nω ≈ ω
0
(n-целое). Это будет уже клистрон-умножитель частоты.
Использование явления резонанса чрезвычайно разнообразно. На его
основе определяют, в частности, собственные колебания молекул в веще-
стве. Молекулы некоторых газов, молекулы с электрическим дипольным
моментом, парамагнитные атомы и ионы во внешнем магнитном поле и
т.п. имеют такой набор энергетических уровней, которому соответствуют
собственные (резонансные) частоты, лежащие в сверхвысокочастотном
(СВЧ) диапазоне радиоволн. Если такая молекула или атом облучаются
СВЧ электромагнитными колебаниями, частота которых удовлетворяет
условию hν = W
в
− W
н
, (h — постоянная Планка; W
в
,W
н
— значения
энергии на верхнем и нижнем уровнях), то может произойти резонансное
поглощение.
Для изучения поглощения СВЧ колебаний атомами или молекулами
применяют радиоспектроскопы (рис. 5.8) [5]. От генератора СВЧ колеба-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 95
- 96
- 97
- 98
- 99
- …
- следующая ›
- последняя »
