Электрофизические методы исследования. Кондуктометрия неоднородных материалов. Трухан Э.М - 17 стр.

                                                                           17


Здесь σ┴(ω) =Re σ┴*(ω), σ||( ω)= Re σ||*( ω). Подробное исследование модельных
систем (плоских слоев и суспензии проводящих сферических частиц в изоляторе)
дает возможность сформулировать условия, позволяющие при измерениях на
достаточно высокой частоте правильно определять величину холловской
подвижности, несмотря на разрывы проводящей структуры в данных системах.
Характер зависимости u(ω) таков (рис.2.3.), что при t > t0 измеряемое u быстро
достигает «истинного» значения u0. В то же время при t < t0 измеряемое u,




    Рис. 2.2. Зависимость отношения измеряемой величины подвижности к
                   истинной u/u0 от безразмерной частоты t.

меняет знак на противоположный относительно u0 ! Это парадоксальное
обстоятельство связано с фазовыми сдвигами между «продольным» и
«поперечным» токами в образце и исходным электрическим полем (Трухан,
1967, [24]).

2.3. Теоретические выводы.
Рассмотренные выше упрощенные модели гетерогенных систем в
действительности хорошо отражают поведение реальных объектов в
интересующем нас аспекте. В работе (Трухан 1980, [35]) подробно обсуждены
осложнения, возникающие при перенесении теоретических результатов,
полученных для идеализированных моделей, на реальные биофизические
объекты. К ним относятся: конечная проводимость изолирующих прослоек,
наличие в среде дополнительных высокочастотных диэлектрических потерь
полярного («дебаевского») типа, нарушения условия α<<1 и несферическая
форма проводящих фрагментов в реальных порошковых или плёночных
образцах, одновременное наличие и межкристаллических, и приэлектродных
зазоров в образце, эффекты «компенсации» холловского сигнала от дырок и
электронов и др. Показано, тем не менее, что основные выводы теории о
                                                                           17