Техника высоких напряжений. Важов В.Ф - 24 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⋅
=
T
SP
fU
ПР
,
или
()
SfU ⋅= δ
ПР
,
где
T
P
,
P
P
T
T
3860δ
0
0
=⋅= ,
T – температура в градусах Кельвина.
Тогда
,
δ
Р ПРД ПР
⋅=UU
где
U
ПР Д
– пробивное напряжение, приведенное к действительным ус-
ловиям измерения;
U
ПР Р
– пробивное напряжение, полученное при рас-
чете по формуле Пашена.
Экспериментальная кривая Пашена отличается от расчетной как в
области очень малых значений
PS, так и в области очень больших. В об-
ласти очень малых значений
PS отличие объясняется приближением к
вакуумному пробою, при котором основную роль играют процессы на
поверхности электродов, а не в объеме газа. При больших значениях
PS
отличие объясняется увеличением напряженности электрического поля
на микровыступах электродов и увеличением вероятности возникнове-
ния лавин, что снижает
U
ПР
.
На основании закона Пашена могут быть предложены способы по-
вышения пробивного напряжения газов:
1) увеличение давления больше атмосферного;
2) уменьшение давления до значений, меньших, чем давление, со-
ответствующее минимуму, вплоть до вакуума.
В приложении 1, табл. П.1.1, приведены основные электрические
характеристики некоторых газов при нормальных условиях. Видно, что
существуют газы, у которых
электрическая прочность выше, чем у воз-
духа, в шесть и более раз. Это, как правило, электроотрицательные газы.
Наиболее широкое распространение в энергетике получил элегаз.
1.8. Разряд в неоднородных полях
В неоднородном поле, в отличие от однородного, напряженность
поля в различных точках промежутка разная по величине или по на-
правлению. К типичным промежуткам с неоднородным полем относят-
ся:
стержень–стержень, стержень–плоскость, провод–земля и многие
другие реальные изоляционные промежутки.
24

Страницы