Атомные ядра. Основные характеристики. Варламов В.В - 34 стр.

     Для того чтобы происходил α-распад, необходимо,
чтобы масса исходного ядра M(A,Z) была больше суммы
масс конечного ядра M(A−4, Z−2) и α-частицы mα:
               M(A,Z) > M(A−4, Z−2) + mα.
     Энергия α-распада
           Qα = [M(A,Z) − M(A−4, Z−2) − mα]c2.
     Энергия, освобождающаяся при α-распаде, обычно
заключена в интервале 2 – 9 МэВ, и основная её часть (≈
98%) уносится α-частицей в виде её кинетической энергии.
Оставшиеся 2% − это кинетическая энергия конечного ядра.
Периоды полураспада α-излучателей изменяются в очень
широких пределах: от 5×10−8 с до 8×1018 лет. Столь
широкий разброс периодов полураспада, а также огромные
значения этих периодов для многих α-радиоактивных ядер
объясняется тем, что α-частица не может «мгновенно»
покинуть ядро, несмотря на то, что это энергетически
выгодно. Для того чтобы покинуть ядро, α-частица должна
преодолеть потенциальный барьер (рис. 11).
     Главной особенностью β-распада является то, что он
обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад −
процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный
нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения
нуклонов и энергетические условия соответствующего типа
β-распада выглядят так (масса ν е , ν е считается нулевой):
β-   -распад (n → p + e− + ν е ),   M(A,Z) > M(A, Z+1) + me,
β+  -распад (p → n + e + ν е ), M(A,Z) > M(A,Z−1) + me,
                        +

e   -захват (p + e− → n + ν е ), M(A,Z) + me > M(A, Z−1).
    При e-захвате ядро поглощает один из электронов
атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-
оболочки), испуская нейтрино.


                              34