Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 107 стр.

что ОМО в предыдущем изложении годилась только для
сферических ядер или ядер, близких к сферическим.
Использованный выше потенциал (6.1) соответствовал
сферическому распределению нуклонов в ядре. Однако
большая часть ядер сферическими не является, хотя и
обладает осью симметрии. Для этих ядер одночастичный
потенциал зависит от угла θ между радиус-вектором
квазичастицы и осью симметрии:
                                       
                     V ≈ V (r ,θ ) + a(ls ).          (7.3)
      Оператор Гамильтона с потенциалом (7.3) продолжает
коммутировать с проекцией момента на выделенную ось
(ось симметрии), но не коммутирует с оператором квадрата
полного момента. Это означает, что величина J уже не
является «хорошим» квантовым числом, однако ее
проекция является. Решения уравнения Шредингера для
энергий в потенциале (7.3) зависят от модуля проекции
момента J z = K . Эта величина К является спиновой
характеристикой уровня. Деформация частично снимает
вырождение по проекции момента. Уровни энергии (см.
схему в тексте темы 6) расщепляются в потенциале (7.3) на
несколько уровней. На каждом из них может находиться не
более 4 нуклонов: два протона и два нейтрона с
противоположными проекциями момента на ось симметрии
ядра. Рассмотрим ядро 19F. Добавление двух нейтронов к
дважды магическому (сферическому) ядру 16O делает ядро
18
   O вытянутым. В деформированном потенциале этого ядра
находится протон. Уровень 1d5/2 в деформированном
потенциале расщепляется на три уровня, соответствующих
трем      значениям          модуля       проекции вектора
момента j = 5 / 2 : K = 1/ 2,3 / 2,5 / 2.
      Низшим по энергии в вытянутом ядре будет состояние
с K = 1/ 2. Эта величина и определяется в эксперименте для
ядра 19F как значение спина ядра.
                            107