Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 106 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

106
не выполняется для нейтронного распада из состояний с
изоспином 3/2:
11 * 10 10
5 4 4
( ) ; ( ) 1;
1 1 3 1
1 ; 1 .
2 2 2 2
B Be p I Be
→ + =
= + = +
11 * 10
5 5
( ) ;
1 1 3 1
0 , 0 .
2 2 2 2
B B n→ +
= + ≠ +
Таким образом, нейтронный распад из возбужденных
состояний ядра
11
В с изоспином 3/2 запрещен правилами
отбора по изоспину.
3. Модель оболочек для деформированных ядер
Изложение основ одночастичной модели оболочек
(ОМО) (как и любой другой теории) было бы неполным,
если бы не были указаны границы ее применения.
Понимание того, в каких случаях простейшая версия ОМО,
изложенная выше, применима, а в каких случаях не
применима, возникает при изучении характеристик всех
легких ядер и сравнении для них результатов ОМО с
экспериментом. Наиболее показательный случай
расхождения предсказаний ОМО с потенциалом (6.1) с
экспериментом – спины нечетных ядер с А = 19, 21 и 23. В
этих ядрах оболочка с Λ = 2 является частично заполненной.
Например, для ядра
19
F:
19 16 2
. . 9 . 5/2 5/2
gr st gr state n p
F O d dΨ ≈ Ψ ⋅ ⋅
Можно было бы предположить, что спин основного
состояния этого ядра должен быть равен моменту
неспаренного протона, т.е. составлять J
P
= 5/2
+
. Однако
экспериментальное значение J
P
= 1/2
+
. Это и подобные ему
расхождения в предсказаниях простой ОМО и эксперимента
позволили разобраться в причинах того, что для некоторых
ядер ОМО в том виде, который изложен в Теме 6, дает
адекватное описание опытных данных, а в некоторых
случаях ее предсказания неверны. Суть дела состоит в том,
не выполняется для нейтронного распада из состояний с
изоспином 3/2:
    ( 115 B )* → 104 Be + p; I ( 104 Be) = 1; ( 115 B)* → 105 B + n;
                                                              
    1  1 3  1                               1          1 3         1
         = 1+ ; = 1+ .                             = 0+ , ≠ 0+ .
    2           2 2         2                 2          2 2         2
      Таким образом, нейтронный распад из возбужденных
состояний ядра 11В с изоспином 3/2 запрещен правилами
отбора по изоспину.

       3. Модель оболочек для деформированных ядер

     Изложение основ одночастичной модели оболочек
(ОМО) (как и любой другой теории) было бы неполным,
если бы не были указаны границы ее применения.
Понимание того, в каких случаях простейшая версия ОМО,
изложенная выше, применима, а в каких случаях не
применима, возникает при изучении характеристик всех
легких ядер и сравнении для них результатов ОМО с
экспериментом.                Наиболее               показательный                 случай
расхождения предсказаний ОМО с потенциалом (6.1) с
экспериментом – спины нечетных ядер с А = 19, 21 и 23. В
этих ядрах оболочка с Λ = 2 является частично заполненной.
Например, для ядра 19F:
         Ψ gr .st . ( 199 F ) ≈ Ψ gr .state ( 16O ) ⋅ (1d 5/ 2 ) 2n ⋅ (1d5/2 ) p .
     Можно было бы предположить, что спин основного
состояния этого ядра должен быть равен моменту
неспаренного протона, т.е. составлять JP = 5/2+. Однако
экспериментальное значение JP = 1/2+. Это и подобные ему
расхождения в предсказаниях простой ОМО и эксперимента
позволили разобраться в причинах того, что для некоторых
ядер ОМО в том виде, который изложен в Теме 6, дает
адекватное описание опытных данных, а в некоторых
случаях ее предсказания неверны. Суть дела состоит в том,
                                         106

Страницы