Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 104 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

104
Задача 7.5. Записать конфигурационную структуру
основного и возбужденных состояний ядра
17
O (рис. 7.1) в
представлении, в котором основное состояние ядра
16
O
считается физическим вакуумом:
1/ 2
3/ 2
1 2
1/ 2 5/ 2
1 2
3/ 2 5/2
1/2 , 0.87 2 ;
3/ 2 , 5.08 1 ;
1/2 , 3.06 1 (1 ) ;
3/ 2 , 4.55 1 (1 ) .
n
n
E МэВ s
E МэВ d
E МэВ p d
E МэВ p d
+
+
− −
− −
= ≈
= ≈
= ≈
= ≈
В последних двух состояниях спин и четность
определяются характеристиками «дырочного» состояния в
коре- ядре
16
O.
Изоспины возбужденных состояний ядер
В случае одночастичных возбуждений, рассмотренных
в задаче 7.1 переходы нуклона на более высокие
подоболочки в той же оболочке не изменяли изоспин ядра.
Для частично-дырочных возбуждений (задачи 7.3 и 7.4)
возможны два значения изоспина возникающего
возбужденного состояния, соответствующие двум
значениям векторной суммы изоспинов квазичастиц:
.
1 1
0,1
2 2
I = + =
Низшим по энергии возбуждения оказываются
состояния с изоспином 0. Состояния с более высокой
энергий возбуждения могут иметь изоспин 1, причем
проекция изоспина остается равной проекции изоспина для
основного состояния ядра – она определена числом
протонов и нейтронов данного ядра. Для ядра
12
С,
например, низшее по энергии возбужденное состояние с
изоспином 1 имеет характеристики J
P
= 1
+
, Е = 15.11 МэВ.
     Задача 7.5. Записать конфигурационную структуру
основного и возбужденных состояний ядра 17O (рис. 7.1) в
представлении, в котором основное состояние ядра16O
считается физическим вакуумом:
            1/ 2 + , E = 0.87 МэВ ≈ 2 s1/ 2 ;
           3/ 2 + , E = 5.08 МэВ ≈ 1d 3/ 2 ;
           1/ 2 − , E = 3.06 МэВ ≈ 1 p1/−12 (1d 5 / 2 )n2 ;
           3/ 2 − , E = 4.55 МэВ ≈ 1 p3/−12 (1d 5/ 2 )2n .
     В последних двух состояниях спин и четность
определяются характеристиками «дырочного» состояния в
коре- ядре 16O.

       Изоспины возбужденных состояний ядер

     В случае одночастичных возбуждений, рассмотренных
в задаче 7.1 переходы нуклона на более высокие
подоболочки в той же оболочке не изменяли изоспин ядра.
Для частично-дырочных возбуждений (задачи 7.3 и 7.4)
возможны     два   значения   изоспина    возникающего
возбужденного     состояния,   соответствующие    двум
значениям векторной суммы изоспинов квазичастиц:
                            
                         1 1     
                        I = + = 0,1.
                           2 2
     Низшим по энергии возбуждения оказываются
состояния с изоспином 0. Состояния с более высокой
энергий возбуждения могут иметь изоспин 1, причем
проекция изоспина остается равной проекции изоспина для
основного состояния ядра – она определена числом
протонов и нейтронов данного ядра. Для ядра 12С,
например, низшее по энергии возбужденное состояние с
изоспином 1 имеет характеристики JP = 1+, Е = 15.11 МэВ.
                                104

Страницы