Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 133 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

133
равных ε = ε
0
- U, где U - энергия возбуждения уровня
дискретного спектра ядра В. Поскольку уровни дискретного
спектра расположены ниже непрерывного спектра того же
ядра В, резонансный тип спектра вылетевших частиц N(ε)
(рис.9.1b) возникает в области больших значениях энергии.
Резонансный характер реакций через составное ядро
виден на рис. 9.2, где показано сечение захвата нейтронов
ядром
232
Th как функция кинетической энергии медленных
нейтронов.
a) Схема возбуждения и распада составного ядра.
b) Спектр энергий вылетевшей частицы.
Рис. 9.1
равных ε = ε0 - U, где U - энергия возбуждения уровня
дискретного спектра ядра В. Поскольку уровни дискретного
спектра расположены ниже непрерывного спектра того же
ядра В, резонансный тип спектра вылетевших частиц N(ε)
(рис.9.1b) возникает в области больших значениях энергии.
     Резонансный характер реакций через составное ядро
виден на рис. 9.2, где показано сечение захвата нейтронов
ядром 232Th как функция кинетической энергии медленных
нейтронов.




     a) Схема возбуждения и распада составного ядра.




         b) Спектр энергий вылетевшей частицы.
                         Рис. 9.1

                          133

Страницы