Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 135 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

135
распад составного ядра не зависит от способа его
образования: процессы образования и распада практически
независимы.
Эффективное сечение
ab
σ
реакции
a A C b B
+
⇒ ⇒
+
через составное ядро можно представить
в виде
b
ab aC
tot
σ σ
Γ
= ×
Γ
, (9.5)
где
σ
- сечение образования составного ядра,
b
Γ
- ширина
распада составного ядра по каналу b,
tot b
Γ = Γ
∑
- полная
ширина распада составного ядра по всем возможным
каналам. Угловые распределения продуктов реакций,
идущих через составное ядро, обладают приближенной
симметрией относительно угла 90
0
в системе центра
инерции.
Реакции через составное ядро могут иметь как
нерезонансный, так и резонансный характер (см. рис. 9.1b и
9.2). В области расположения изолированного уровня U =
Е
0
дискретного спектра зависимость эффективного сечения
реакции
a A C b B
+
⇒ ⇒
+
от кинетической энергии
падающей частицы проходит через резонанс (G.Breit,
E.Wigner):
2
2 2
0
,
( ) / 4
a b
ab a
E E
σ π
Γ × Γ
= ×
− + Γ
Ż
(9.6)
где
,
a b
Γ Γ
- ширины образования и распада ядра С т.е.
входного и выходного каналов реакции,
.
tot
Γ = Γ
В формуле
(9.6) опущены коэффициенты, зависящие от спинов частиц.
Вдали от резонансов при низких энергиях (E << E
0
)
налетающей частицы сечение упругого рассеяния
распад составного ядра не зависит от способа его
образования: процессы образования и распада практически
независимы.
        Эффективное          сечение     σ ab       реакции
a + A ⇒ C ⇒ b + B через составное ядро можно представить
в виде
                                   Γ
                      σ ab = σ aC × b ,                (9.5)
                                   Γ tot
где σ aC - сечение образования составного ядра, Γb - ширина
распада составного ядра по каналу b, Γtot = ∑ Γb - полная
ширина распада составного ядра по всем возможным
каналам. Угловые распределения продуктов реакций,
идущих через составное ядро, обладают приближенной
симметрией относительно угла 900 в системе центра
инерции.
       Реакции через составное ядро могут иметь как
нерезонансный, так и резонансный характер (см. рис. 9.1b и
9.2). В области расположения изолированного уровня U =
Е0 дискретного спектра зависимость эффективного сечения
реакции a + A ⇒ C ⇒ b + B от кинетической энергии
падающей частицы проходит через резонанс (G.Breit,
E.Wigner):
                                     Γ a × Γb
               σ ab = π Ż 2a ×                        , (9.6)
                               ( E − E0 ) 2 + Γ 2 / 4
где Γ a , Γb - ширины образования и распада ядра С т.е.
входного и выходного каналов реакции, Γ = Γtot . В формуле
(9.6) опущены коэффициенты, зависящие от спинов частиц.
Вдали от резонансов при низких энергиях (E << E0)
налетающей частицы сечение упругого рассеяния



                            135

Страницы