Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 68 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

68
Возбужденные состояния ядра
60
Ni представляют
собой типичный спектр коллективных колебаний.
Энергетический интервал между первым и основным
состояниями близок к интервалу между первым и вторым
состояниями. Ядро
60
Со может превращаться в ядро -
изобар
60
Ni путем β-распада по нескольким энергетически
возможным каналам:
1) в основное состояние конечного ядра,
2) в первое возбужденное состояние со спином 2
+
,
3) во второе возбужденное состояние 4
+
.
Энергетически наиболее выгоден первый канал, для
которого сумма кинетических энергий, выделяющаяся в β-
распаде, максимальна. Однако в действительности
практически 100% β-переходов происходит по наименее
энергетически выгодному пути - β-распад ядра
60
Со идет на
второй возбужденный уровень
60
Ni
со спином 4
+
. Для
понимания причины того, почему именно этот канал
распада оказывается наиболее вероятным, рассмотрим
закон сохранения момента количества движения для β-
распада ядра
60
Со:
60 60
27 28
.
.
e
i f e e
Co Ni e
J J s s l
υ υ
υ
−
+
→ + +
= + + +
(5.1)
Здесь
l
υ
+
сумма орбитальных моментов, уносимых
лептонами β-распада.
Распишем закон сохранения момента (5.1) для трех
каналов β–распада
60
Со и найдем возможные значения
l
υ
+
для каждого канала:
      Возбужденные состояния ядра 60Ni представляют
собой типичный спектр коллективных колебаний.
Энергетический интервал между первым и основным
состояниями близок к интервалу между первым и вторым
состояниями. Ядро 60Со может превращаться в ядро -
изобар 60Ni путем β-распада по нескольким энергетически
возможным каналам:
1) в основное состояние конечного ядра,
2) в первое возбужденное состояние со спином 2+ ,
3) во второе возбужденное состояние 4+.
      Энергетически наиболее выгоден первый канал, для
которого сумма кинетических энергий, выделяющаяся в β-
распаде, максимальна. Однако в действительности
практически 100% β-переходов происходит по наименее
энергетически выгодному пути - β-распад ядра 60Со идет на
второй возбужденный уровень 60Ni со спином 4+. Для
понимания причины того, почему именно этот канал
распада оказывается наиболее вероятным, рассмотрим
закон сохранения момента количества движения для β-
распада ядра 60Со:
                     27 Co → 28 Ni + e + υ e .
                     60         60       −

                                                (5.1)
                     J i = J f + se + sυ + le +υ .
Здесь le+υ сумма орбитальных моментов, уносимых
лептонами β-распада.
     Распишем закон сохранения момента (5.1) для трех
каналов β–распада 60Со и найдем возможные значения le+υ
для каждого канала:




                           68

Страницы