Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 72 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

72
излучения входят также квадраты матричных элементов
операторов перехода между начальным и конечным
состояниями ядра.
Если длины волн излучаемых (или поглощаемых) γ-
квантов много больше, чем размеры излучателя (атомного
ядра), то для приближенных оценок соотношений
вероятностей γ-переходов можно использовать следующую
зависимость вероятностей от мультипольности и длины
волны излучаемого γ-кванта:
2 2 2
1 1
( ) ; ( )
J J
R R
W EJ W MJ
+
≈ ≈
Ż Ż Ż Ż
(5.4)
Задача 5.3. Для γ–переходов ядра
60
Ni с энергиями
около 1 МэВ оценить отношение радиуса ядра к
приведенной длине волны.
60 1/ 3
0
( ) 200 ; ( ) 5 ; ( / ) 0.025
c
Фм R Ni r A Фм R
E
γ
= = ≈ = ≈
ℏ
Ż Ż .
Отношение радиуса ядра- излучателя и приведенной
длины волны излучаемого ядром γ-кванта много меньше
единицы. Поэтому из (5.4) следует, что чем ниже
мультипольность излучения, тем вероятнее γ-переход.
Минимальная мультипольность γ-кванта равна 1 – т.е.
спину γ-кванта.
Задача 5.4. Для ядра
60
Ni во втором возбужденном
состоянии, возникшем в результате β-распада
60
Со (см.
схему распада ядра
60
Co), определить наиболее вероятный
путь γ-переходов в основное состояние. Указать
мультипольность и тип излучаемых γ-квантов.
Рассмотрим законы сохранения момента импульса для
двух возможных каналов γ-переходов из второго
возбужденного состояния ядра
60
Ni со спином 4
+
:
излучения входят также квадраты матричных элементов
операторов перехода между начальным и конечным
состояниями ядра.
     Если длины волн излучаемых (или поглощаемых) γ-
квантов много больше, чем размеры излучателя (атомного
ядра), то для приближенных оценок соотношений
вероятностей γ-переходов можно использовать следующую
зависимость вероятностей от мультипольности и длины
волны излучаемого γ-кванта:
                                   2J                   2 J +2
                           1R            1R
                 W ( EJ ) ≈   ;W ( MJ ) ≈                    (5.4)
                           ŻŻ            ŻŻ

        Задача 5.3. Для γ–переходов ядра 60Ni с энергиями
около 1 МэВ оценить отношение радиуса ядра к
приведенной длине волны.
 Ż = (ℏc ) = 200 Фм; R( 60 Ni ) ≈ r0 A1/ 3 = 5 Фм; ( R / Ż ) ≈ 0.025 .
         Eγ
      Отношение радиуса ядра- излучателя и приведенной
длины волны излучаемого ядром γ-кванта много меньше
единицы. Поэтому из (5.4) следует, что чем ниже
мультипольность излучения, тем вероятнее γ-переход.
Минимальная мультипольность γ-кванта равна 1 – т.е.
спину γ-кванта.

     Задача 5.4. Для ядра 60Ni во втором возбужденном
состоянии, возникшем в результате β-распада 60Со (см.
схему распада ядра 60Co), определить наиболее вероятный
путь γ-переходов в основное состояние. Указать
мультипольность и тип излучаемых γ-квантов.
     Рассмотрим законы сохранения момента импульса для
двух возможных каналов γ-переходов из второго
возбужденного состояния ядра 60Ni со спином 4+:


                                 72

Страницы