Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 11 стр.

главным     образом   квазидейтронов,    и   завершается
испусканием ядром нескольких (до десяти) нейтронов.
      Начиная с мезонного порога (область IV), фотон
взаимодействует с отдельными нуклонами, переводя их в
возбужденное (резонансное) состояние. Самым низким из
них является ∆-изобара (для её возбуждения требуется
энергия фотона около 300 МэВ). Природа гигантских
резонансов в сечениях фотоядерных реакций получила
первое    объяснение    в    рамках    полуклассической
гидродинамической модели [7 - 9]. Оно основывалось на
представлении о единой частоте колебаний всех нейтронов
ядра относительно всех его протонов при взаимодействии
электрического дипольного излучения с ядром, как с целым
объектом. Отличие формы ядра от сферической было
интерпретировано простейшей коллективной моделью ядра.
Для деформированных ядер, имеющих форму эллипсоида
вращения, сечение поглощения фотонов должно иметь два
широких максимума, а не один как в случае сферических
ядер, поскольку колебания должны происходить вдоль двух
осей ядерного эллипсоида.
      Вместе с тем возможен и другой подход -
микроскопический. Позднее было показано, что ГДР может
быть описан в рамках оболочечной модели ядра [10 - 12] на
основе суперпозиции частично-дырочных состояний.
Совместное развитие обоих подходов позволило описать не
только процессы формирования ГДР при поглощении
ядрами фотонов, но и каналы распада ГДР в реакциях с
испусканием различных частиц.
      Установленное в середине 50-х годов расхождение
между энергетическими положениями ГДР, рассчитанными
в рамках оболочечной модели ядра и наблюдаемыми
экспериментально, привело к открытию коллективных

                           11