Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 214 стр.

        Полученные результаты [3 – 14, 21], по существу,
снимают проблему известных существенных расхождений
результатов экспериментов, выполненных на пучках
тормозного γ–излучения и аннигиляционных фотонов,
подробно рассмотренных в Главе 4. То, что практически все
КМА-сечения имеют существенно более гладкую форму по
сравнению с ТИ-сечениями (Рис. 1 и 2 Главы 4), имеет
весьма простую причину – они являются не сечениями, а
выходами      реакции,   и    для   того,   чтобы    быть
интерпретированными         как     сечения,      требуют
дополнительной обработки. То, что реально достигаемое в
КМИ-сечениях энергетическое разрешение намного
превосходит полуширину аннигиляционной линии в
спектре фотонов, также имеет весьма простое объяснение.
Как уже отмечалось, используемый в КМИ-экспериментах
разностный метод (соотношение (14) Главы 1) представляет
собой процедуру вычитания из выхода реакции Ye+(Ej),
измеренного на пучке фотонов от аннигилирующих
позитронов и их тормозного излучения, выхода реакции Ye-
(Ej), измеренного на пучке электронов. Количество фотонов
от аннигилирующих позитронов (много) меньше количества
фотонов их тормозного излучения. Следовательно, с точки
зрения получения информации о сечении с определенным
энергетически разрешением этот выход может быть
интерпретирован как сечение, но измеренное с очень
невысоким (плохим) разрешением. Это очевидно,
поскольку, если бы это было не так, никакого дальнейшего
вычитания не требовалось бы. Вычитание необходимо,
поскольку «хвост» тормозного излучения позитронов велик.
Однако вычитание из выхода Ye+(Ej), измеренного (с точки
зрения определения информации о сечении) с плохим
разрешением, выхода Ye-(Ej), измеренного (с той же точки
зрения) с очень плохим разрешением, хотя и помогает
избавиться от «хвоста», никоим образом повысить
                          214