Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 235 стр.

UptoLike

235
С учетом этого обстоятельства среднее значение по 17
оставшимся коэффициентам нормировки составляет 1.121 в
полном соответствии со значением <R
int
сист
> = 1.122.
5.3. Учёт расхождений абсолютных величин сечений
парциальных фотонейтронных реакций (γ
γγ
γ,n) и (γ
γγ
γ,2n)
5.3.1. Методы определения множественности
фотонейтронов
Следует ещё раз особо подчеркнуть, что обсуждаемые
данные полной систематики интегральных сечений полной
фотонейтронной реакции R
int
сист
(Рис. 4 Главы 4) были
рассчитаны по областям энергии ниже порогов реакций
(γ,2n), то есть по тем, в которых не нужно учитывать
реакции с большей множественностью фотонейтронов. Как
было показано выше, при больших энергиях, в которых
начинают образовываться фотонейтроны различной
множественности, характер расхождений данных Саклэ и
Ливермора становится (Таблица 6 и Рис. 6 Главы 4) иным
существенно более сложным.
Способы учёта и устранения таких расхождений
должны быть рассмотрены особо при использовании
информации о том, как именно определяется
множественность фотонейтронных реакций в
экспериментах с квазимоноэнергетическими
аннигиляционными фотонами. Существенно разные
методы, использованные для этого в Ливерморе и Саклэ,
подробно описаны в Главе 1. Очень кратко их суть
заключается в следующем.
Определение множественности фотонейтронов с
помощью метода кольцевых отношений,
применявшегося в Ливерморе. Для разделения вкладов
реакций (γ,n) и (γ,2n) в Ливерморе высокоэффективный
     С учетом этого обстоятельства среднее значение по 17
оставшимся коэффициентам нормировки составляет 1.121 в
полном соответствии со значением  = 1.122.

  5.3. Учёт расхождений абсолютных величин сечений
  парциальных фотонейтронных реакций (γγ,n) и (γγ,2n)

        5.3.1. Методы определения множественности
                    фотонейтронов

      Следует ещё раз особо подчеркнуть, что обсуждаемые
данные полной систематики интегральных сечений полной
фотонейтронной реакции Rintсист (Рис. 4 Главы 4) были
рассчитаны по областям энергии ниже порогов реакций
(γ,2n), то есть по тем, в которых не нужно учитывать
реакции с большей множественностью фотонейтронов. Как
было показано выше, при больших энергиях, в которых
начинают образовываться фотонейтроны различной
множественности, характер расхождений данных Саклэ и
Ливермора становится (Таблица 6 и Рис. 6 Главы 4) иным –
существенно более сложным.
      Способы учёта и устранения таких расхождений
должны быть рассмотрены особо при использовании
информации      о   том,    как    именно    определяется
множественность       фотонейтронных       реакций      в
экспериментах          с        квазимоноэнергетическими
аннигиляционными фотонами. Существенно разные
методы, использованные для этого в Ливерморе и Саклэ,
подробно описаны в Главе 1. Очень кратко их суть
заключается в следующем.
      Определение множественности фотонейтронов с
помощью         метода       кольцевых        отношений,
применявшегося в Ливерморе. Для разделения вкладов
реакций (γ,n) и (γ,2n) в Ливерморе высокоэффективный
                             235