Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 237 стр.

детектора: высокий фон и существенно более плохое, чем в
Ливерморе,     отношение       «сигнал-шум»     затрудняли
процедуру выделения и вычитания этого фона, а также
внесение поправок на случайные совпадения в
срабатывании счетчиков. Все это приводило к очевидному
завышению определяемой доли событий однонейтронных
реакций (γ,n) по сравнению с событиями реакций с
испусканием двух (трех и более нейтронов).
     Безусловно, что в таких условиях вопрос о том, какая
именно процедура более правильна или, напротив,
ошибочна, представляет особый интерес. Наиболее
детально этот вопрос был впервые исследован в работах
[31, 32], в которых одновременно анализировались
энергетические положения и абсолютные величины сечений
полной фотонейтронной реакции (γ,хn), полученных
непосредственно в экспериментах, а также и сечений
парциальных реакций (γ,n) и (γ,2n) для 12 средних и
тяжелых ядер от 89Y до 208Pb (Таблица 3 Главы 4).
     В этих работах, а также и других исследованиях,
посвященных этой проблеме, результаты которых подробно
представлены в Главе 4, было установлено, что причина
существенных      расхождений,      наблюдаемых      между
результатами экспериментов по определению сечений как
полной, так и парциальных фотонейтронных реакций,
выполненных в Ливерморе и Саклэ, кроется в различии
процедур определения множественности фотонейтронов-
соотношениясечений реакций (γ,хn) и (γ,n) в областях
энергий ниже порога B(2n) реакции (γ,2n) и выше него
являются совершенно различными (Таблица 6 и Рис. 6
Главы 4).
     В работе [32] данные для одного из 12 ядер, ситауция
для которых была исследована детально (Таблица 3 Главы
4) - ядра 181Ta, полученные в Саклэ и Ливерморе, были
проанализированы совместно с результатами исследований
                               237