Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 261 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

261
моноэнергетического представления этого сечения для
различных значений реально достигаемого энергетического
разрешения. Метод редукции применялся к конкретному
результату соответствующего КМА-эксперимента [4]. В
дополнение к этим результатам на Рис. 1 сравниваются
между собой три результата обработки с помощью метода
редукции [5, 6] для разных значений энергетического
разрешения (Рис. 1а – 100 кэВ, Рис. 1б – 250 кэВ, Рис. 1в –
500 кэВ) промежуточного результата – «электронного»
выхода Y
e-
(E
j
) (соотношение (2) Главы 5) КМА-
эксперимента [4]). Выбор для такого сравнения результатов
обработки лишь одного «электронного» (то есть
полученного на пучке тормозного излучения от электронов)
промежуточного результата обусловлен тем, что именно
его можно наиболее прямо сравнивать с результатами
традиционных ТИ-экспериментов. Сравнение результатов,
представленных на Рис. 16, с приведенными на Рис. 3
Главы 5 результатами аналогичной обработки второго
промежуточного результата – «позитронного» выхода
Y
e+
(E
j
), а также и окончательного результата (σ(E
γ
) ≈ Y(E
j
)
= Y
e+
(E
j
) - Y
e-
(E
j
)) КМА-эксперимента [4] свидетельствует о
том, что в каждом из них присутствуют и проявляются
(хотя и с несколько различающейся степенью
отчетливости) одни и те же (точнее, весьма близкие)
структурные особенности исследуемого сечения реакции
63
Сu(γ,n)
62
Сu. Степень надежности их проявления, как было
показано выше, определяется только соотношением
статистической точности и достигнутого энергетического
разрешения.
моноэнергетического представления этого сечения для
различных значений реально достигаемого энергетического
разрешения. Метод редукции применялся к конкретному
результату соответствующего КМА-эксперимента [4]. В
дополнение к этим результатам на Рис. 1 сравниваются
между собой три результата обработки с помощью метода
редукции [5, 6] для разных значений энергетического
разрешения (Рис. 1а – 100 кэВ, Рис. 1б – 250 кэВ, Рис. 1в –
500 кэВ) промежуточного результата – «электронного»
выхода Ye-(Ej) (соотношение (2) Главы 5) КМА-
эксперимента [4]). Выбор для такого сравнения результатов
обработки лишь одного «электронного» (то есть
полученного на пучке тормозного излучения от электронов)
промежуточного результата обусловлен тем, что именно
его можно наиболее прямо сравнивать с результатами
традиционных ТИ-экспериментов. Сравнение результатов,
представленных на Рис. 16, с приведенными на Рис. 3
Главы 5 результатами аналогичной обработки второго
промежуточного результата – «позитронного» выхода
Ye+(Ej), а также и окончательного результата (σ(Eγ) ≈ Y(Ej)
= Ye+(Ej) - Ye-(Ej)) КМА-эксперимента [4] свидетельствует о
том, что в каждом из них присутствуют и проявляются
(хотя     и    с несколько     различающейся      степенью
отчетливости) одни и те же (точнее, весьма близкие)
структурные особенности исследуемого сечения реакции
63
  Сu(γ,n)62Сu. Степень надежности их проявления, как было
показано выше, определяется только соотношением
статистической точности и достигнутого энергетического
разрешения.




                              261

Страницы