Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 293 стр.

лишь для достаточно массивных ядер (А ≳ 60). Эффект
Даноса-Окамото,      проявляющийся       в     массивных
несферических ядрах, непосредственно демонстрирует это.
     Более фундаментальный подход к описанию ГДР
использует микроскопические модели, ключевое место
среди которых занимает модель оболочек. С помощью
современных вариантов этой модели (многочастичная
модель оболочек в приближении Тамма−Данкова или
случайных фаз) в принципе можно рассчитать
характеристики гигантского резонанса любого ядра. С
точки зрения оболочечного подхода гигантский резонанс
представляет собой группу смешанных остаточными
силами Е1-переходов нуклонов из внешних заполненных
или частично заполненных оболочек на свободные места в
ближайшей        высокорасположенной       оболочке     с
образованием пар частица−дырка. Типичная энергия такой
пары в простейшей (одночастичной) модели оболочек, т.е.
без учета остаточных сил, дается средним межоболочечным
расстоянием     1ħω    в    стандартном    осцилляторном
внутриядерном потенциале и оказывается в 1.5 − 2 раза
ниже реальной энергии ГДР. Учет остаточных сил между
нуклонами с одной стороны раздвигает одночастичные
оболочки, а с другой приводит к дополнительному
взаимодействию между образовавшейся при поглощении
ядром фотона частицей и дыркой (частично-дырочному
взаимодействию), также имеющему характер отталкивания.
Всё это в совокупности повышает энергию расчётного ГДР
до экспериментально наблюдаемой величины, знаменуя
исторический успех многочастичной модели оболочек.
     Поучительным этапом в понимании физики
гигантского резонанса явилось осознание того, что
оболочечная картина ядерного фоторасщепления по-
разному реализуется в легких и тяжелых ядрах. В тяжелых
ядрах остаточные силы между нуклонами играют
                           293