Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 295 стр.

сказать, что картина ГДР в средних и тяжелых ядрах
является довольно монотонной, оживляемой разве что его
расщеплением      из-за    деформации    и    изоспиновым
расщеплением.
      Совсем иная ситуация имеет место в легких ядрах. Во-
первых, за счёт резкого опускания глубоких одночастичных
уровней энергии Е1-переходов из внешней частично
заполненной оболочки в свободную (переходы типа А) и из
самой высокой заполненной оболочки в частично
заполненную (переходы типа Б) оказываются сильно
различающимися. За счет этого фактора в ряде случаев
энергетический разброс Е1-конфигураций достигает 10 − 15
МэВ.     Во-вторых,     особенности    супермультиплетной
структуры самых легких ядер приводят к дополнительному
расщеплению       конфигураций      по    схемам    Юнга,
достигающему в ядрах 1р-оболочки 15−16 МэВ. Сильный
разброс     по     энергии     исходных     конфигураций,
обусловленный влиянием этих двух факторов, приводит к
тому, что в легких ядрах остаточное взаимодействие
оказывается не в состоянии сформировать единое
дипольное состояние. Коллективизация в смысле механизма
Брауна-Болстерли отсутствует. Гигантский резонанс
оказывается «рассыпанным» по сильно разделенным
отдельным группам состояний, на которых могут
образовываться локальные дипольные подсостояния. Более
того, поскольку ГДР легких ядер распадается максимально
быстро (на полупрямой стадии), т.е. непосредственно из
1р1h-конфигураций, возникших сразу при поглощении
ядром фотона, то вылетающие из ядра А фотонуклоны несут
информацию об этих конфигурациях, которая и может быть
непосредственно извлечена из экспериментов, в которых
фиксируются заселяемые состояния конечных А−1 ядер.
Таким образом, по сравнению с ГДР средних и тяжелых
ядер, ГДР легких ядер, во-первых, формируется на основе
                           295