Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 31 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

31
E
jm
плавно убывает с ростом энергии E (на большей части
спектра W ~ 1/E) вплоть до верхней границы E
jm
. Поскольку
спектр γ-квантов имеет сплошную форму, прямое
определение сечения реакции оказывается невозможным.
Непосредственно в тормозных экспериментах
измеряется зависимость от энергии фотонов E выхода
реакции Y(E
jm
), представляющего собой
проинтегрированный по энергии E результат перемножения
(свертки) искомого сечения реакции
σ
(E) и фотонного
спектра W(E
jm
,E) – зависимости числа фотонов от энергии E
при определенной верхней границе E
jm
:
,)(),(
)(
)(
)(
∫
==
Ejm
Eth
jm
jm
jm
jm
dEEEEW
ED
EN
EY
σα
ε
(1)
где
σ
(E) - значение при энергии фотонов E сечения
реакции с порогом E
th
;
W(E
j m
,E) - спектр тормозного γ-излучения с верхней
границей E
j m
;
N(E
jm
) - число событий реакции;
D(E
jm
) - доза γ-излучения;
ε
- эффективность детектора;
α
- нормировочная константа
.
Эксперимент по определению энергетической
зависимости сечения фотонейтронной реакции проводится
для большого числа значений верхней границы спектра
фотонов – j = 1, 2, …n.
Из вида уравнения (1) ясно, что если, сечение реакции
имеет резонансную форму, то измеряемый выход Y(E
jm
)
представляет собой функцию, монотонно возрастающую с
увеличением энергии E
jm
(Рис. 2).
Ejm плавно убывает с ростом энергии E (на большей части
спектра W ~ 1/E) вплоть до верхней границы Ejm. Поскольку
спектр γ-квантов имеет сплошную форму, прямое
определение сечения реакции оказывается невозможным.
     Непосредственно      в    тормозных    экспериментах
измеряется зависимость от энергии фотонов E выхода
реакции         Y(Ejm),      представляющего         собой
проинтегрированный по энергии E результат перемножения
(свертки) искомого сечения реакции σ(E) и фотонного
спектра W(Ejm,E) – зависимости числа фотонов от энергии E
при определенной верхней границе Ejm:
                                             Ejm
                           N ( E jm )
            Y ( E jm ) =                = α ∫ W ( E jm , E )σ ( E )dE ,
                           εD( E jm )        Eth

                                                                          (1)
где σ (E)           - значение при энергии фотонов E сечения
                    реакции с порогом Eth;
    W ( E j m , E ) - спектр тормозного γ-излучения с верхней
                    границей E j m ;
    N(Ejm)          - число событий реакции;
    D(Ejm)          - доза γ-излучения;
    ε               - эффективность детектора;
    α               - нормировочная константа.
      Эксперимент         по    определению    энергетической
зависимости сечения фотонейтронной реакции проводится
для большого числа значений верхней границы спектра
фотонов – j = 1, 2, …n.
      Из вида уравнения (1) ясно, что если, сечение реакции
имеет резонансную форму, то измеряемый выход Y(Ejm)
представляет собой функцию, монотонно возрастающую с
увеличением энергии Ejm (Рис. 2).


                                        31

Страницы