ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
]rt
2Stk
r
2Stke[cc
вl
2
−
−=
°
. (2.37)
Эффективность разделения аэрозоля при условии удаления частиц на
стенку запишется
2
в
l
2
r1
)t(Stk,r1
1η
−
−
−=
,
l
2
вl
2
t2Stkr)t(Stk,r
⋅+=
. (2.38)
2.2.2. Оценки параметров турбулентного потока в коаксиальном
канале
В коаксиальном канале при вихревом движении газа напряжение
трения на стенке определяется суммарным взаимодействием потока,
при его движении в тангенциальном и аксиальном направлениях: в
аксиальном перемещение происходит под воздействием перепада
давлений (градиента в осевом направлении), тогда как в
тангенциальном движение происходит в виде струйного обтекания
стенки с уменьшением скорости обтекания в этом направлении. Оценка
коэффициентов сопротивления (трения) в трубе без закрутки потока и
струйном обтекании поверхности проводится различающимися
методами: в первом случае – из условия равенства сил, действующих на
отсек равномерно движущегося газа (равновесие сил трения и перепада
давлений), во втором случае – из уравнения импульсов (связывающего
толщину потери импульса и напряжение трения на стенке) [45].
Уравнение импульсов турбулентного пограничного слоя при обтекании
пластины имеет вид
( )
2
w
****
ρU
H2
U
δU
dx
dδ
τ
=+
′
+
, где тремя неизвестными
являются толщина потери импульса
dy
U
u
1
U
u
δ
0
**
−=
∞
∞
∞
∫
, отношение
**
*
δ
δ
H
=
, в котором толщина вытеснения
∫
∞
∞
−=
0
*
dy
U
u
1δ
, и напряжение
трения на стенке τ
w
или коэффициент местного трения
2
w
f
ρU
2
c
τ
=
. Для
решения уравнения импульсов используют полуэмпирические законы
связи между напряжением трения τ
w
в любой точке потока и
распределение скоростей вблизи этой точки. На основании этого
приведены соотношения для толщин вытеснения и потери импульса
[45]
( )
( )
χhexp
Ufχ
χαexpν
δ
2
*
∞
=
,
( )
( )
−
−
=
∞
χh
2
1χhexp
Ufχ
χανexp
δ
2
**
,
44
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
