ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
65
Для определения сопротивлений
d
x
и
d
x
;
q
x
используется теорема
о постоянстве потокосцепления с замкнутым контуром, активное сопро-
тивление которого равно нулю (сверхпроводящий контур).
Суммарное потокосцепление контура с собственной индуктивно-
стью
L, имеющего магнитную связь с другим контуром равно
K L M M
Li
,
где
M
– потокосцепление взаимоиндукции.
Дифференциальное уравнение такого контура
0
M
d L i
dt
.
Следовательно
const
M
L i
.
Последнее соотношение означает, что любое изменение потокос-
цепления взаимной индукции со сверхпроводящим контуром
M
вызы-
вает протекание тока в контуре такой величины и такого направления,
что поле этих токов компенсирует изменение
M
. Иными словами, ток
в сверхпроводящем короткозамкнутом контуре определяется из условия
сохранения потокосцепления с контуром неизменным.
Реальные контуры синхронной машины обладают, хотя и малыми,
но конечными активными сопротивлениями. Все же на некотором от-
резке времени, значительно меньшим постоянной времени контура,
можно последний рассматривать как сверхпроводящий и использовать
теорему о постоянстве потокосцепления.
Применим теорему о постоянстве потокосцепления для магнитной
системы по рис.
2.1.9. Контур II является сверхпроводящим.
U
i
2
i
1
Ф
2
Ф
M
Ф
I
II
Рис.2.1.9. Магнитная система с двумя контурами
Уравнения для изменений потокосцеплений при изменении тока в
контуре
I
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 63
- 64
- 65
- 66
- 67
- …
- следующая ›
- последняя »
