ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
66
1 1 2 1
i L i M
, (2.1.8)
2 2 1 2
.
i L i M
(2.1.9)
Согласно теореме о постоянстве потокосцепления
2
0
. Выра-
зим при этих условиях
2
i
из уравнения (2.1.9), подставим в (2.1.8) и
выделим отношение
1
Э
L
i
, которое определяет результирующую
индуктивность контура
I
2
1
2
Э
M
L L
L
.
С учетом магнитного рассеивания контуров
1 1 2 2
,
L M L L M L
.
Тогда
2 1 1 2 2
1
2 2
Э
ML ML L L ML
L L
M L M L
.
Так как практически
2
M L
, то
1 2
Э
L L L
и это означает, что
все изменения тока
1
i
вызывают только изменения потока на пути рас-
сеивания. Магнитное сопротивление на пути рассеивания значительно
больше, поэтому индуктивность, а следовательно и индуктивное сопро-
тивление в первый момент изменения режима меньше.
Подобная же картина имеет место в контурах синхронной машины,
что иллюстрируется на рис.2.1.10
.
А
В
С
D
i
f
i
А
I
Х
Y
Z
А
В
С
Y
Z
f
i
А
I
А
В
С
Х
Y
Z
А
I
а б в
Рис. 2.1.10. Магнитные поля периодических токов обмотки статора
а – в начальный момент внезапного КЗ, сверхпереходная стадия (
d
х
),
б – после затухания токов демпферной обмотки или при ее отсутствии (
d
х
),
в – при установившемся КЗ (
d
х
)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- …
- следующая ›
- последняя »
