ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
81
Как видно из (2.1.55), Е
q
пропорциональна току возбуждения. С
учетом (2.1.55) выражение (2.1.54) можно представить в виде
q q d d
U E I x
. (2.1.56)
Преобразования по оси «q». При принятых условиях по «q» учи-
тывается только контур обмотки статора.
Подставим (2.1.31) в (2.1.18
)
d q q q q
U I L I x
. (2.1.57)
где
q q
x L
– синхронное реактивное сопротивление по поперечной
оси.
Для составляющих в выражениях (2.1.56) и (2.1.57) выполним пе-
реход от координат
d, q к фазным координатам.
Например, для тока фазы А
0 0
cos( ) sin( )
A d q
i I t I t
.
Очевидно, что теперь возможно применение символического мето-
да и представление выражений (2.1.56) и (2
.1.57) в векторной форме.
При этом, чтобы сохранить направление составляющих в (2.1.56) по оси
q, а в (2.1.57) по оси d, нужно применить оператор поворота на 90
0
, как
это принято при записи комплексных чисел
q q d d
U E I jx
,
d q q
U I jx
.
На рис. 2.1.16 показана векторная диаграмма синхронной машины
при определенной нагрузке. На рис. 2.1.16 обозначено:
Ф
d
– магнитный поток, создаваемый током возбуждения в режиме холо-
стого хода,
Ф
аd
– магнитный поток реакции статора,
Ф
аq
– магнитный поток поперечной реакции якоря,
Ф
i
– результирующий магнитный поток в воздушном зазоре генератора,
Е
q
– ЭДС холостого хода,
Е
аq
– ЭДС продольной реакции якоря,
Е
аd
– ЭДС поперечной реакции якоря,
Е
i
– внутренняя ЭДС генератора,
I, U – обобщенные векторы тока статора и напряжения генератора,
I
d
, I
q
– продольная и поперечная составляющие тока статора,
х
s
– сопротивление рассеяния.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- …
- следующая ›
- последняя »
