Математические модели элементов электроэнергетических систем в расчетах установившихся режимов и переходных процессов. Вайнштейн Р.А - 79 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

79
Из (2.1.51) выразим
d
dI
dt
, подставим в (2.1.49) и (2.1.50) и после
преобразований получим
f
D
f
Э Э f f f
di
di
L M i r U
dt dt
, (2.1.52)
0
f
D
D
Э Э D D
di
di
L M i r
dt dt
, (2.1.53)
где
, , 1
ad
fЭ fd f DЭ Dd D Э ad
d
M
L L L L M M
L
– соответственно
эквивалентная индуктивность контура возбуждения, эквивалентная ин-
дуктивность демпферного контура обмотки статора, эквивалентная
взаимная индуктивность,
2 2
1 , 1
Э Э
fd Dd
f d D d
M M
L L L L
– коэффициенты рассеяния соответственно
между контурами возбуждения и демпферным контуром и контуром
обмотки статора.
Можно строго показать, что эквивалентный индуктивности
L
dэ
и
L
Dэ
соответствуют схемы замещения, приведенные на рис. 2.1.15.
f
э
L
M
ad
r
f
f
L
L
r
D
D
L
D
э
L
M
ad
L
а б
Рис. 2.1.15. Схемы замещения соответствующие
:
а – эквивалентной индуктивности контура возбуждения,
б – эквивалентной индуктивности демпферного контура
Так как структура уравнений (2.1.52) и (2.1.53) не отличается от
структуры уравнений (2.1.36) и (2.1.37), то для определения постоянных
времени справедливо соотношение, подобное (2.1.45), в котором исход-
ные постоянные времени будут равны
f
Э
fЭ
f
L
T
r
и
D
Э
DЭ
D
L
T
r
. Эти посто-
янные времени меньше, чем соответственно
f
T
и
D
T
, так как
f
Э f
L L
и
D
Э D
T L
. Таким образом, постоянные времени при замкнутой накоротко
обмотке статора:

Страницы