Математические модели элементов электроэнергетических систем в расчетах установившихся режимов и переходных процессов. Вайнштейн Р.А - 77 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

77
2 2
0
f D ad D f f D f D
L L M p L r L r p r r
. (2.1.41)
Коэффициент при p
2
преобразуем следующим образом
2
2
1
ad
f D ad f D f D fD
f D
M
L L M L L L L
L L
, (2.1.42)
где
fD
– коэффициент рассеивания между контуром возбуждения и
демпферным контуром.
Разделим уравнение (2.1.41) на
f D
r r
и с учетом (2.1.42) получим
2
fD f D f D
T T p T T p
, (2.1.43)
где
,
f
D
f D
f D
L
L
T T
r r
– постоянные времени соответственно контура
возбуждения и демпферного контура в отсутствии взаимного влияния.
В рассматриваемой схеме может иметь место только затухающие
апериодически свободные токи, то есть корни будут вещественные от-
рицательные. Постоянные времени связаны с корнями, как известно,
соотношением
1
p
T
.
Уравнение (2.1.43) относительно постоянных времени
2
0
f D fD f D
T T T T T T
. (2.1.44)
Решение (2.1.44)
2
1,2
2 2
f D f D
fD f D
T T T T
T T T
. (2.1.45)
Коэффициент рассеяния
fD
у генераторов различных типов лежит
в переделах 0,050,15, поэтому
2
2
f D
fD f D
T T
T T

.
Это дает возможность разложением второй составляющей в (2.1.45)
в степенной ряд использовать приближенное выражение
1,2
2 2
f D f D fD f D
f D
T T T T T T
T
T T
. (2.1.46)

Страницы