Математические модели элементов электроэнергетических систем в расчетах установившихся режимов и переходных процессов. Вайнштейн Р.А - 86 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

86
контуров) переходный процесс определяется только контуром обмотки
возбуждения. Дифференциальное уравнение этого контура
f
f f f
d
i r U
dt
. (2.1.64)
Умножим (2.1.64) на М
ad
ω и разделим на r
f
f f
ad
f ad ad
f f
d U
M
i M M
r dt r
. (2.1.65)
Член в правой части уравнения (2.1.65) пропорционален напряжению
возбуждения и обозначается
Е
qe
f
qe ad
U
E M
r
.
Также заметим, что
f ad q
i M E
, поэтому
f
ad
q qe
f
d
M
E E
r dt
. (2.1.66)
В (2.1.66) первый член умножим и разделим на L
f
.
f ad f
q qe
f f
L M d
E E
L r dt
(2.1.67)
В (2.1.67) примем, что
0
f
d
f
L
T
r
,
где
0
d
T
– переходная постоянная времени по продольной оси при ра-
зомкнутой обмотке статора.
При неучете влияния демпферных контуров
0
d
T
равна постоянной
времени обмотки возбуждения. Также заметим, что согласно (
2.1.61)
f q
ad
f
d dE
M
L dt dt
,
поэтому уравнение (2.1.67) приводится к виду
0
.
q
d q qe
dE
T E E
dt
(2.1.66)

Страницы