Физика межпланетного и околоземного пространства. Веселовский И.С - 113 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

моделей лежит аппроксимация массива данных пересечений
космическими аппаратами магнитопаузы поверхностью выбранной
формы, см. пример на рис. 9.17.
Рис. 9.17. Модель A2000: Расстояние до подсолнечной точки на
магнитопаузе
1
2
6.6
1
10.22 1.29tg 0.184 8.14
z
R B nv
(Shue, 1998)
Расстояние до переднего края токового слоя геомагнитного
хвоста определяется как проекция приэкваториальной границы
полярного овала в полночь. Это расстояние в модели, при
10
st
D
нТл, представляется формулой
2
2 10
1/ cos ; 74.9 8.6log
k k st
(где геомагнитная широта
k
выражена в градусах).
Магнитный поток через доли геомагнитного хвоста
складывается из магнитного потока, связанного с медленной,
адиабатической эволюцией геомагнитного хвоста, и магнитного
потока , связанного с развитием суббуревой активности в
магнитосфере:
0
;
s
8
0
3.7 10
Вб;
2
1 2
1
2
1.
14
s
R R
AL
R
Для вычисления магнитного поля кольцевого тока в центре
Земли может быть использовано полученное выше уравнение
Десслера – Паркера – Скопке (9.1), которое связывает амплитуду
магнитного возмущения с полной энергией
E
захваченных частиц
кольцевого тока.
113
моделей лежит аппроксимация массива данных пересечений
космическими аппаратами магнитопаузы поверхностью выбранной
формы, см. пример на рис. 9.17.




   Рис. 9.17. Модель A2000: Расстояние до подсолнечной точки на
                           магнитопаузе
                                                                   1

                                                  
      R1  10.22  1.29tg 0.184  Bz  8.14    nv 2 
                                                              
                                                                  6.6   (Shue, 1998)

        Расстояние до переднего края токового слоя геомагнитного
хвоста определяется как проекция приэкваториальной границы
полярного овала в полночь. Это расстояние в модели, при Dst  10
нТл, представляется формулой
              R2  1/ cos 2  k ;  k  74.9  8.6 log10   Dst 
(где геомагнитная широта  k выражена в градусах).
        Магнитный поток через доли геомагнитного хвоста
складывается из магнитного потока, связанного с медленной,
адиабатической эволюцией геомагнитного хвоста, и магнитного
потока , связанного с развитием суббуревой активности     в
магнитосфере:
                              0  s ;
                                 0  3.7 108 Вб;
                              R12 2 R2
                            s   AL    1.
                              14    R1
       Для вычисления магнитного поля кольцевого тока в центре
Земли    может быть использовано полученное выше уравнение
Десслера – Паркера – Скопке (9.1), которое связывает амплитуду
магнитного возмущения с полной энергией E захваченных частиц
кольцевого тока.

                                        113

Страницы