Физика межпланетного и околоземного пространства. Веселовский И.С - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

электронах и атомах –
/
и /
i e ia i e i a
m m m m m
, что и записано
в правой части уравнений (8.1) и (8.2), где учтены также силы
инерции. Уравнения движения записаны в форме, предполагающей,
что давление электронной и ионной компонент изотропны. Это значит,
что либо столкновения частиц происходят достаточно часто, либо
рассматриваются процессы в бесстолкновительной плазме, не
изменяющие начальное изотропное распределение частиц.
Полностью ионизованная плазма
. При отсутствии
нейтральных атомов с помощью этих уравнений, а также уравнений
Максвелла (без тока смещения), получается обычная система
уравнений двухжидкостной магнитной гидродинамики с изотропным
давлением:
1 1 1
;
i i e e
e
m d m d
p
v v
j
E vB jB
( 8.3 )
1
;
d
p
dt c

v
jB
( 8.4 )
2
2
;
4
1
;
rot ;div 0,
4
e e
e
c
rot
t
cm d
c
p
en c e dt
c

B
Q B
v
Q vB jB
j B B
( 8.5 )
где
2
, , ,
/ , /
e i e i i e
i e i e e
p p p n m m en
m m e nm
j v v
v v v
.
Закон Ома (8.3) может быть также записан в форме:
' '
1 2
' / ,
B
j E E BE
где
1 1
'
i i e e
e
m d m d
p
c en e dt e dt
v v
E E vB – эффективное
электрическое поле. Оно имеет две составляющие:
'
E
, параллельную
магнитному полю
B
, и
'
E
, перпендикулярную ему. Введенные
коэффициенты
2
,
e
e n
m
1
2 2
,
1
e
2 1 e e
e
eB
m c
–
это коэффициенты электропроводности:
– вдоль поля,
1
–
педерсеновский,
2
– холловский.
73
электронах и атомах – mi / me и  ia   mi  me  i / ma , что и записано
в правой части уравнений (8.1) и (8.2), где учтены также силы
инерции. Уравнения движения записаны в форме, предполагающей,
что давление электронной и ионной компонент изотропны. Это значит,
что либо столкновения частиц происходят достаточно часто, либо
рассматриваются процессы в бесстолкновительной плазме, не
изменяющие начальное изотропное распределение частиц.
        Полностью         ионизованная            плазма.     При        отсутствии
нейтральных атомов с помощью этих уравнений, а также уравнений
Максвелла (без тока смещения), получается обычная система
уравнений двухжидкостной магнитной гидродинамики с изотропным
давлением:
         j       1           1           1        m dv m dv
            E   vB    pe   jB    i i  e e ;                      ( 8.3 )
                c          en           c        e dt       e dt
                           dv              1
                               p   jB  ;                               ( 8.4 )
                           dt              c
                     B                  c2 2
                           rotQ             B;
                      t                4
                                     c           1       cm dv
                     Q   vB    pe   jB    e e ;                    ( 8.5 )
                                    en           c         e dt
                           c
                     j       rotB;divB  0,
                          4
где
              p  pe  pi ,   n  me  mi  , j  en  v i  v e  ,
                                                                       .
             v  v i   me / mi  v e ,   e 2 nme / 
Закон Ома (8.3) может быть также записан в форме:
                    j   E'   1E'   2  BE ' / B,
               1         1     m dv m dv
где      E'  E  vB   pe  i i  e e       –      эффективное
               c         en     e dt   e dt
электрическое поле. Оно имеет две составляющие: E' , параллельную
магнитному полю B , и E' , перпендикулярную ему. Введенные
коэффициенты
            e2 n                                      eB 
                , 1            ,  2   1e  e        –
             me          1  e 
                               2 2
                                                        me c 
это коэффициенты электропроводности:  – вдоль поля,  1 –
педерсеновский,  2 – холловский.

                                         73

Страницы