Механика. Колебания и волны. Молекулярная физика. Весничева Г.А - 95 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

95
()
21
.
yAAx
=
(12.8)
Если ∆ϕ = (2k + 1)π, где k целое, получим уравнение отрезка прямой,
проходящего через 2-й и 4-й квадранты (рис. 12.1, в);
()
21
.
yAAx
=−
(12.9)
Если ∆ϕ = (2k + 0,5)π, где k целое, получим уравнение эллипса, ори-
ентированного вдоль координатных осей (рис. 12.1, г);
22
12
1.
xy
AA

+=


(12.10)
Таким образом, по форме наблюдаемого эллипса можно определить
разность фаз колебаний ∆ϕ. В дальнейшем особый интерес будут пред-
ставлять случаи б и в, когда эллипс вырождается в отрезок. Эти случаи
удобно наблюдать экспериментально; существенно, что изменение ве-
личины ∆ϕ от одного из них к другому составляет ∆ϕ = π.
В настоящей работе звуковой сигнал с телефона попадает на микро-
фон, находящийся на расстоянии l от него. Сигналы с телефона и с
микрофона подаются на отклоняющие пластины х и у электронного ос-
циллографа соответственно. Расстояние l можно изменять и измерять
во время эксперимента; вместе с ним, согласно формуле (12.5), меняет-
ся и разность фаз ∆ϕ колебаний телефона и микрофона. Поскольку по
картинке на экране осциллографа можно зафиксировать лишь разности
фаз ∆ϕ кратные π, при которых эллипс вырождается в отрезок, величи-
на n = ∆ϕ/π на опыте должна принимать только целые значения. Она
увеличивается на единицу всякий раз, когда при увеличении расстоя-
ния l на экране эллипс превращается отрезок. С учетом сказанного фор-
мулу (12.5) можно переписать в виде
∆
ϕ=
0
∆
ϕπ=
∆
ϕπ=
2
y
x
а)
yy
y
б) в)
г)
xxx
Рис. 12.1. Различные траектории движения точки

Страницы