Составители:
Рубрика:
Определение длины волны света при наблюдении колец Ньютона 2-
11
преломление с последующим частичным отражением на второй границе раздела и
преломлением в точке C.
Рис.2. Ход лучей в схеме наблюдения интерференционных
полос равного наклона
Известно, что линза – система таутахронная, т.е. она работает таким образом,
что мы можем считать время распространения луча 2 от точки D до М равным времени
распространения луча 1 от точки до точки М. В таком случае задержка создается
вследствие неодинаковости длин отрезков пути (АВ + ВС) и ( ). Запишем колебания
в общей точке на экране, соответствующие лучам 1 и 2
C
AD
1
cos cos( )Ea Ф atkz
ω== −+
111
δ
222
δ
, (8)
2
cos( ) cos( )Eb Ф btkzδω=+= −+. (9)
Здесь Ф – фаза первого колебания, – разность фаз, δ
111
22kπλ π λ==
0
n – волновое
число в среде с показателем преломления ,
1
n
222
22kπλ π λ==
A
0
n
1
δ
1
, – скачок по фазе
при отражении в точке ,
- то же для второго луча в точке ,
, .
В фазы колебаний в формулах (8) и (9) не включены отрезки Р
B
2
δ
2zA
=
B
2
zAD
=
2
А, а также DM и CM, на
которых не образуется разности фаз. Вычислим разность фаз колебаний:
11 2 2 2 1 11 2 2 2 1
0
2
()kz k z zn zn
π
δδδ
λ
= − +−= − +−δδ. (10)
Здесь
, . Введем обозначение:
1
2/coszhψ=
2
sinzAC ϕ=⋅
21
11 2 2 0
2
zn z n
δδ
λ
π
−
∆= − +
. (11)
Первое слагаемое в этой формуле представляет собой разность оптических длин пути
лучей 1 и 2. Величина называется оптической разностью хода. Учитывая,
что , а
ϕ
и
ψ
связаны между собой законом преломления
∆
2sinAC AB ψ=
21
sin sinnnϕψ= ,
для вычисления разности хода получим формулу:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »
