Составители:
Рубрика:
Ψ≈
Ψ
≈
./
/
dtdu
dtdu
bb
aa
(2.69)
Предположим, что в обмотках двухфазной симметричной машины
протекают токи
ω⋅=
ω
⋅
=
.sin
cos
tIi
tIi
mb
ma
В соответствии с уравнением (2.54) индукция основной гармониче-
ской магнитного поля, создаваемого рассматриваемыми обмотками, будет
равна
() ()
[]
()
[]
γφωcosγφωcos
δ
µ,φ
0
+−⋅=+−⋅⋅⋅= tBtN
I
tb
m
m
.
Потокосцепление с любой обмоткой, обусловленное этим полем
определяется в соответствии с уравнением (2.12)
() ()
φφφΨ
π2
0
φ
dbNrl ⋅⋅=
∫
.
Например, для обмотки а
() ()
[]
tBrlNdtBNrl
mamaa
ωcosπφγφωcosγφcosΨ
π2
0
⋅=⋅+−⋅⋅+⋅=
∫
.
ЭДС, наводимая в этой обмотке,
tBrlN
d
t
d
e
ma
a
a
ωsinωπ
Ψ
⋅−=−= . (2.70a)
Аналогично для обмотки b
tBrlNe
mbb
ωsinωπ
⋅
−
=
. (2.70б)
Если к обмоткам приложены напряжения
ω⋅=
ω⋅−=
,cos2
sin2
tUu
tUu
b
a
(2.71)
то в соответствии с уравнениями (2..69), (2.70) и (2.71) между действую-
щим значением приложенного напряжения и амплитудой индукции вра-
щающегося магнитного поля существует зависимость
m
BrlNU ωπ2 ≈ , т.е.
m
B
Nrl
⋅≈
2
ωπ
U . (2.72)
Поток на один полюс, создаваемый основной синусной обмоткой, равен
() ()
)73.2(.sin
2
coscos
0
trlB
p
dptBrldtBrl
m
p
mэm
ω⋅⋅=ϕϕ−ω⋅=ϕϕ−ω⋅=ϕ
∫∫
π
С учетом этого уравнение (2.72) принимает вид
39
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
