Составители:
Рубрика:
вращения ротора, это поле перемещается относительно обмотки статора,
заставляя изменяться ее потокосцепление.
Как правило, в большинстве реальных электрических машин ситуа-
ция несколько иная, а именно: определяется ЭДС, наведенная в обмотке
движущимся магнитным полем, синусоидально распределенным в про-
странстве.
Если, например, сосредоточенная обмотка имеет w
витков и р пар
полюсов, то ее обмоточная функция представляет собой прямоугольную
волну с амплитудой w /2р.
Гармонический анализ Фурье дает следующую величину амплиту-
ды ν-й гармоники прямоугольной волны:
ν
1
2π
4
ν
⋅⋅=
p
w
N
a
. (2.64)
В таком случае уравнение (2.63 б) принимает вид
()
mma
wf
p
w
fpE
νννν
2
ν
Φπ2Φ
νπ2
4
ν
2
π
⋅⋅⋅=⋅
⋅⋅
⋅⋅⋅⋅=
. (2.65)
2.7. Связь поля в воздушном зазоре с напряжением обмотки
Рассматривая вращающиеся поля, мы для удобства считали токи в
обмотках заданными функциями времени. При этом предположении было
определено поле в воздушном зазоре и установлен характер его
пространственного распределения.
Однако у большинства электрических машин, кроме статорной,
имеются обмотки на роторе, по которым также протекают токи. Это дела-
ет задачу определения поля через токи значительно более сложной.
Поэтому, как правило, заданными функциями удобно считать не
токи обмоток, а приложенные к ним напряжения. Установим связь поля в
воздушном зазоре с напряжениями обмоток и покажем, что они однознач-
но определяют величину поля.
Вначале рассмотрим простое устройство в виде тороидального сер-
дечника с двумя обмотками. Здесь имеет место пульсирующее магнитное
поле.
Пренебрегая потоками рассеяния, уравнения равновесия для пер-
вичной и вторичной цепей можно записать известным способом:
()
⋅++=
⋅+=
dt
d
wiRro
dt
d
wiru
Φ
Φ
222
1111
37
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
