Составители:
Рубрика:
Определяя ЭДС, связанные с индуктивностями, зависящими от
угла ϕ
r
, необходимо иметь в виду, что этот угол сам может быть функ-
цией времени, что, например, обусловлено перемещением ротора. Со-
ставляющие ЭДС этого типа имеют вид
()
(
)
...
φ
φ
φ
φ +
∂
∂
⋅
∂
∂
+⋅
t
L
i
dt
di
L
r
r
rax
x
x
rax
(2.61)
Здесь первый член представляет собой обычную ЭДС взаимоиндукции,
которая может быть объединена с ЭДС, рассмотренными выше.
Вторая составляющая рассматриваемой ЭДС характерна только
для электромеханических преобразователей энергии и представляет со-
бой ЭДС, созданную исключительно посредством движения ротора, а
следовательно, непосредственно связана с процессом преобразования
энергии.
Для исследования этой ЭДС воспользуемся понятием синусной
обмотки. В целях упрощения ограничимся рассмотрением взаимодейст-
вия одной пары гармонических обмоток.
Для ν-х гармонических синусных обмоток, принадлежащих ре-
альным обмоткам а и х , ЭДС вращения равна
(
)
()
()
[
]
()
()
()
d
t
r
d
r
max
Lp
x
i
r
p
max
L
dt
d
x
i
dt
r
ax
dL
x
i
a
e
ϕ
⋅γ+ϕν⋅
ν
⋅⋅ν⋅−=
=γ+ϕ⋅ν⋅
ν
⋅=
ϕ
ν
⋅=
э
sin
cos
(2.62а)
В частном случае, при постоянной скорости вращения ротора
t
r
r
p
э
r
⋅ω=
ϕ
⋅
=ϕ .
Поэтому уравнение (2.62 а) принимает вид
()
(
)
γωνsinων
ν
+
⋅
⋅⋅
⋅
−= tLie
rmaxrxa
. (2.62б)
Если ток i
х
постоянный, ЭДС является синусоидальной функцией
времени и ее действующее значение равно
() ()
maxxmaxrxa
LIfLIE
ννν
2
π2
ων
2
1
⋅⋅⋅=⋅⋅⋅⋅=
, (2.63a)
где
f
ν
= ν ⋅ f .
ЭДС можно представить и в другой форме, подставив в (2.63 а)
значение для L
(axν)m
:
()
maa
NfpE
ννν
2
Φν
2
π
⋅⋅⋅⋅⋅=
, (2.63б)
где Ф
νm
– амплитуда потока ν-й гармонической на один полюс.
Магнитное поле, вызванное постоянным током в обмотке х, имеет
неизменную величину и неподвижно по отношению к ротору. Вследствие
36
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 34
- 35
- 36
- 37
- 38
- …
- следующая ›
- последняя »
