Основы электромеханики: Письменные лекции. Воробьев В.Е. - 34 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СЗТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

Используя соотношение
() (
[]
βαcosβαcos
2
1
βsinαsin +−−=⋅
)
,
перепишем уравнение (2.53 а) следующим образом:
() ()
[]
(
[
{}
γφωcosγφωcos
2
,φ ++−+−
′
=
′
tt
B
tb
m
)
]
. (2.53б)
Результирующее магнитное поле двух таких однофазных обмоток опре-
деляется как
(
)()
(
)
tbtbtb
p
,φ,φ,φ
′
+
= .
Из уравнений (2.45 a) и (2.53 б) нетрудно видеть, что при N′ = N
обратновращающиеся поля обмоток равны и противоположны.
Поэтому результирующее поле имеет вид
(
)
(
)
[
]
γφωcos,φ
+
−
⋅= tBtb
mp
. (2.54)
Особый интерес представляет использование 3-х фазных обмоток.
Фазы симметричной 3-х фазной обмотки создают следующие составляю-
щие магнитного поля (для простоты считаем γ = 0):
() ( ) ( ) ( )
[]
() ()( )
() ()( )
+++−=
+⋅
+⋅=
−++−=
−⋅
−⋅=
++−=⋅⋅=
3
π4
φωcosφωcos2/
3
π2
φcos
3
π2
ωcos,φ
3
π4
φωcosφωcos2/
3
π2
φcos
3
π2
ωcos,φ
φωcosφωcos2/φcosωcos,φ
ttBtBtb
ttBtBtb
ttBtBtb
mmC
mmB
mmA
(2.55)
Результирующее поле
() () () () (
φωcos
2
3
,φ,φ,φ,φ −⋅=++= tBtbtbtbt
mCBA
)
b . (2.56а)
Таким образом, в случае симметричной m-фазной обмотки имеем
() (
φωcos
2
,φ −⋅⋅= tB
m
tb
m
)
. (2.56б)
Следовательно, ориентированные синусные обмотки создают вра-
щающееся магнитное поле постоянной величины. Однако реальные об-
мотки могут лишь приближаться к синусным обмоткам, так как всегда
создают поля гармонических.
Уже отмечалось, что гармонические составляющие магнитного по-
ля вращаются медленнее основного. Поэтому один только этот факт мо-
жет сделать присутствие гармонических вредным.
Однако еще оказывается, что поля некоторых гармоник вращаются
в сторону, противоположную направлению вращения основного поля.
Это делает их присутствие недопустимым.
34

Страницы