Составители:
Рубрика:
Таким образом, магнитное поле является функцией, как времени,
так и пространственной координаты. Будучи гармонической функцией
пространственного угла, индукция магнитного поля может быть представ-
лена в виде пространственного вектора. Такое представление совершенно
аналогично использованию временных векторов при анализе электриче-
ских цепей синусоидального тока.
Поле, описываемое уравнением (2.44), неподвижно в пространстве,
но меняется (пульсирует) во времени. В силу перечисленных обстоя-
тельств его можно назвать стационарным (неподвижным) пульсирующим
полем.
Магнитному полю, возбуждаемому одной синусной обмоткой при
протекании по ней переменного тока, можно дать интересную и важную
интерпретацию, если воспользоваться известным тригонометрическим
соотношением
() (
[]
βαcosβαcos
2
1
βcosαcos ++−=⋅
)
.
В результате для (2.44) получим
() ()
[]
(
[
{}
γφωcosγφωcos
2
,φ ++++−= tt
B
tb
m
)
]
. (2.45a)
Обозначим отдельные составляющие поля:
()( )
(
)
[
]
()( ) (
[
γ+ϕ+ω⋅=ϕ
γ
)
]
+
ϕ
−
ω
⋅
=ϕ
tBtb
tBtb
mОБР
m
cos2/,
cos2/,
ПР
. (2.45б)
Представим, что мы наблюдаем за какими-либо точками этих двух волн
имеющими постоянное значение индукции. Тогда для них справедливо
.
()
[]
()
[]
=γ+ϕ+ω
=γ+ϕ−ω
consttcos
consttcos
И, следовательно,
=γ+ϕ+ω
=γ
−
ϕ−ω
constt
constt
. (2.46а)
Дифференцируя последние равенства по t, найдем
ω/φ;ω/φ
−
=
=
d
t
dd
t
d . (2.46б)
Производные по углу являются угловыми скоростями перемеще-
ния (вращения) волн. Согласно (2.46 б) первый член правой части уравне-
ния (2.45 а) представляет собой прямую волну (dϕ / dt > 0), т.е. волну,
вращающуюся в направлении положительных углов ϕ, а второй член –
обратную волну (dϕ / dt < 0).
Зависимость (2.46 а) показывает, что за один период изменения тока
(ωt изменяется на 2π), поле поворачивается точно на такой же угол, т.е. на
32
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
