Составители:
Рубрика:
(
)
[]
()
∫
⋅
+⋅
=
π2
0
2
0
φ
φδ
γφcos
µ
r
r
ra
a
d
pN
rlL ,
или с учетом (2.40) и (2.41)
() ( )
[]
=⋅+⋅⋅=
∫
π2
0
2
φγφcosφΛ
π
rraMa
dpN
p
L
⋅+⋅=⋅⋅⋅+⋅⋅= γ2cos
2
Λ
Λγ2cos
2
Λ
Λ
0
222
0 aaa
NpNpNp . (2.42)
Тогда на основании уравнений (2.37), (2.38) и (2.42) для момента
времени
t=0, когда оси основных гармоник синусных обмоток смещены на
угол
γ, получим следующее уравнение для развиваемого момента:
()
.2sin
4
sin
2
1
minmax
2
0
2
γ⋅Λ−Λ⋅⋅+γ⋅⋅⋅⋅⋅
δ
π
⋅µ⋅−=
=
γ∂
∂
⋅⋅+
γ∂
∂
⋅⋅=
a
axaxa
a
axa
N
ipNNii
rl
p
L
i
L
iiM
(2.43)
Таким образом, момент имеет две составляющие:
- одна из них зависит от токов в обоих контурах и по структуре
ничем не отличается от момента неявнополюсной модели — уравнение
(2.31);
- вторая составляющая имеет место и в том случае, когда отсутствует
возбуждение со стороны ротора, т.е. зависит только от одного тока - в ста-
торе, а также пропорциональна разности проводимостей для магнитного
потока по двум взаимно перпендикулярным осям явнополюсного ротора
и, следовательно, тем больше, чем больше эта разность.
2.5. Магнитные поля, создаваемые обмотками
2.5.1. Однофазная обмотка
Индукция магнитного поля, создаваемого основной синусной об-
моткой, может быть представлена следующим образом:
() ()
γφcos
δ
µφ
0
+⋅⋅⋅= N
i
b .
Если по обмотке протекает ток i = I
m
⋅ cos ωt, то
() () ()
γφcosωcosγφcosωcos
δ
µ,φ
0
+⋅⋅=+⋅⋅⋅⋅= tBtN
I
tb
m
m
. (2.44)
31
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
