Составители:
Рубрика:
()
−+−
⋅
⋅⋅= ...
5
φ5sin
3
φ3sin
φsin
δ8
1
π
8
φ
222
xx
x
In
p
h
, (4.23)
где n
x
– общее число проводников на поверхности ротора.
Большинство машин постоянного тока имеют сосредоточенную об-
мотку статора почти всегда расположенную на явно выраженных полю-
сах. Поэтому для прямоугольной волны разложение в ряд Фурье может
быть представлено следующим образом:
()
−+−⋅= ...
5
φ5cos
3
φ3cos
φcos
π
4
φ
aa
Bb . (4.24)
Следовательно, магнитные поля статора и ротора имеют вид, пока-
занный на рис. 23.
Как видно из рисунка, момент ν-й гармоники имеет тот же знак, что
и основной, т.е. действует в ту же сторону. Углы сдвига обеих гармоник
составляют оптимальную величину 90
o
. Величины этих моментов можно
получить с помощью основного уравнения для соответствующей гармо-
ники:
()
(
)
νννν
θνsinδπν
⋅
⋅
⋅
⋅
⋅
⋅−=
mm
BHrlpM . (4.25)
Здесь максимальные значения (амплитуды) гармоник магнитных по-
лей статора и ротора в соответствии с уравнениями (4.23) и (4.24) состав-
ляют соответственно
. (4.26)
==
==
22
1ν
1ν
ν/ν/
ν/ν/
mmm
mmm
HHH
BBB
Поскольку угол момента (νθ) для всех гармоник равен 90
o
, уравне-
ние (4.25) можно записать в следующем виде:
58
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- …
- следующая ›
- последняя »
