Составители:
Рубрика:
2
11ν
ν
1
δπ ⋅⋅⋅⋅−=
mm
BHrlpM , (4.27)
откуда
∑
∞
=
=
1ν
2
1
ν
1
MM
. (4.28)
При нечетном ν
8
π
ν
1
2
1ν
2
=
∑
∞
=
и
1
2
8
π
MM ⋅=
. (4.29)
Таким образом, в отличие от машин переменного тока в машине по-
стоянного тока гармоники увеличивают развиваемый момент в π
2
/8 раз,
что соответствует величине, примерно на 23% превышающей момент ос-
новной гармоники.
Используя общее уравнение для основной гармоники момента, пред-
ставим момент, развиваемый машиной постоянного тока, в иной форме
записи.
При взаимодействии основных гармоник магнитных полей имеем
mxmamm
HpB
p
rl
HBrlpM
1
2
1111
δ
π
δπ ⋅⋅
⋅=⋅⋅⋅=
.
С учетом уравнений (4.23) и (4.24) получаем
x
x
a
I
np
B
p
rl
M ⋅⋅
⋅
⋅
⋅=
2
1
π
8
π2
π
Отсюда на основании (4.29) находим
xa
IkM
⋅
⋅= Φ , (4.30)
где
aa
B
p
rl
⋅=
π
Φ - магнитный поток на полюс, а
(4.31) π2/
x
npk ⋅=
зависит только от параметров обмотки ротора и, следовательно, является
константой для каждой машины.
Для полноты анализа поведения машины постоянного тока необхо-
димо исследовать две ее электрические цепи.
В обмотке статора (возбуждения) в установившемся режиме ЭДС не
наводится, поскольку поле воздушного зазора неподвижно в пространстве
и имеет постоянную амплитуду.
59
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- …
- следующая ›
- последняя »
