Составители:
Рубрика:
111
x
E
j
x
U
j
jx
ЕU
I
a
a
а
a
а
+−=
−
= . (4.37)
Если на основании этого уравнения записать выражение для тока как
функции времени, то получим
()
θωcos
ω
ωcos
2
11
+⋅+⋅−= t
x
LI
t
x
U
i
a
. (4.38)
Ток i
b
будет иметь фазовый сдвиг во времени π/2 :
(
θωsin
ω
ωsin
2
11
+⋅+⋅−= t
x
LI
t
x
U
i
b
)
. (4.39)
Подставив эти значения i
a
и i
b
в уравнение для момента (4.36), после
упрощения будем иметь
θsin
2
1
⋅⋅−=
x
U
pLIM . (4.40)
Введем сюда действующее значение наведенной ЭДС
2
ωLI
E
a
= .
В результате уравнение для момента примет наиболее удобную
форму
θsin
Ω
2
θsin
ω
2
11
⋅
⋅
⋅−=⋅
⋅
⋅−=
x
EU
x
EUp
M
a
MX
a
. (4.41)
Полученное уравнение очень похоже на то, которое было получено
ранее с помощью метода вращающихся магнитных полей. Уравнения бу-
дут одинаковыми, если пренебречь потоком рассеяния статора. В этом не-
трудно убедиться, записав уравнение (4.6) в виде
θsin
ω
2
1
⋅⋅−=
L
LIU
pM .
При отсутствии потока рассеяния
121
// NNLL = ,
откуда находим
θsin2
ω
2
1
2
⋅⋅⋅⋅−= IU
N
Np
M . (4.42)
63
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- …
- следующая ›
- последняя »
