Теория ультразвуковых колебаний как основа построения и применения технических средств получения информации. Воробьев Е.А. - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

20
А.ж
.
D
Q
с
A
=ρ ω=
(40)
Здесь показана зависимость звукового давления D от амплитуды сме-
щения частиц среды A.
Константа Q
А.ж
в практике акустических измерений имеет ограни-
ченное применение, так как прямо связана с частотой ω, что и ограни-
чивает общность оценки “сопротивляемости” среды распространению
звуковых волн.
Вторая константа – это волновое (или акустическое) сопротивле-
ние среды. Эта константа среды более наглядно и обобщенно показыва-
ет ее “сопротивляемость” распространению звуковых волн. По анало-
гии с элетрорадиотехникой в акустике, как правило, используют тер-
мин акустического сопротивления R
A
, которое рассчитывается
A
3
кг м
,, ,
с
м
D
Rc
U
=ρ ⋅ =
(41)
в которой R
A
связано только с двумя параметрами: ρ – плотностью сре-
ды и скоростью распространения звуковых волн в этой среде – с. В этой
связи оказывается своеобразной и необычной для термина “сопротив-
ление” – размерность акустического сопротивления R
A
.
Как видно из формулы (41), акустическое сопротивление R
A
в дей-
ствующей системе единиц измеряется в кг
·
м
–2
·
с
–1
.
Как показывают расчеты и подтверждающие их эксперименты, для
различных сред абсолютные значения R
A
оказываются резко отличающи-
мися друг от друга (например, R
A
воздуха в 10
6
меньше R
A
вольфрама).
Форма записи акустического сопротивления выглядит следующим
образом:
A
,
D
R
U
=
(42)
где D – амплитуда звукового давления; U – максимальная амплитуда
колебательной скорости.
Акустическое сопротивление внешне совпадает с электрическим за-
коном Ома. Поэтому последнее соотношение (42) считают акустичес-
ким аналогом закона Ома.
Но между электрическим законом Ома и его акустическим аналогом,
общность только внешняя, а существующие отличия принципиальны.

Страницы