Составители:
Рубрика:
22
практически не проникает, среднее давление звука
S
оценивается при-
ближенной формулой Релея:
()
1 Э,Sk
∑
≈+
(43)
где k – отношение удельных теплоемкостей газа при постоянном давле-
нии и постоянном объеме;
Э
∑
– средняя плотность полной энергии в
звуковой волне.
Величина
S
, т. е. давление звука на препятствие, как правило, из-
меряется в г/см
2
.
Давление звука S – есть в определенной степени информативный
параметр, так как по нему проектируются мембранные акустические
приемные устройства.
Для жидкостей, которые обладают постоянной сжимаемостью, из
формулы (43) получаем
0!
S =
В действительности это не так, давле-
ние звука всегда существует и в жидкостях. Объяснить это можно сле-
дующим образом. На практике в жидкостях имеем дело со звуковыми
лучами, которые пронизывают невозмущенную звуковыми колебания-
ми среду – ту же жидкость. В этих случаях между звуковым лучом (т. е.
звуковым полем) и невозмущенной жидкостью возникает гидростати-
ческое взаимодействие, результатом которого является механическое
давление звука при его встрече с препятствием. Теоретический анализ
давления звука на препятствия в жидкостях очень сложен, он не имеет
принципиального значения, поэтому этот вопрос рассматривать не бу-
дем.
Поглощение звука
Звуковые и ультразвуковые волны при распространении в реальных
средах и материалах всегда ослабляются. Ослабление звука происходит
по разным причинам, что зависит от физических свойств среды или
материала, но главная причина – это сопротивление трения материаль-
ных частиц колеблющихся в звуковом поле.
Вернемся к исходной модели рис. 1. Пусть амплитуда плоской волны
в точке x составляет A
x
; ее ослабление dA на отрезке dx пропорциональ-
но: во-первых, длине отрезка dx; во-вторых, начальной величине A
A
,
x
dA A dx
−=α
(44)
где α
A
– коэффициент затухания звуковой волны по амплитуде.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
